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traie reste achromatique et l'on aperçoit à quelque distance un groupe de 

 branches d'anneaux d'autant plus serrées et plus nombreuses que l'ordre 

 de la frange achromatisée est plus élevé. C'est l'expérience de Newton. 



» III. Si l'interférence a lieu entre des ondes planes, comme dans l'ap- 

 pareil de Jamin, les anneaux des plaques épaisses par diffusion, les phéno- 

 mènes de. polarisation chromatique dans les lames à faces parallèles, etc., 

 on doit remplacer les équations (i) par les suivantes 



|D = e-i = <p(i», 



ce qui revient simplement à supprimer la variable x. 



)> L'ordre de la frange achromatique et l'angle apparent des franges 

 voisines sont alors déterminés par les équations 



(<>) 



ml 0/ sinA 



L di cos ((3 — i)cosr-' 



„ L sinA 



db 



ni cos/' cos « 



» La valeur de dh est la même que lorsqu'il s'agit de franges localisées. 



« Je prendrai seulement un exemple. 



» Franges d Herschet. — En plaçant la face hypoténuse d'un prisme à 

 section triangulaire isoscèle sur une lame de verre, de manière à laisser 

 entre les surfaces une couche d'air d'épaisseur e sensiblement constante, 

 W. Herschel(') aperçut une série de franges curvilignes parallèles à la 

 courbe qui limite la réflexion totale. Ces franges se voient nettement 

 quand on vise à l'infini : elles sont donc produites par des interférences 

 d'ondes planes. Dans ce cas, l'angle fi est nul et la différence de marche 

 égale à 2ecos«. Si l'on représente par cp(j, n) la déviation i ■+- ï — A, ce 

 qui revient à changer le signe de i dans les équations précédentes, l'angle 

 apparent di' d'une frange d'ordre quelconque m est 



,. i cos-;' cos/'' X s cos/-' 



Cil = -. r :, = Ht 7— r : r, • 



m sint cos/'cosz \r- sin { cos / cos J 



» Comme ces franges sont très voisines de la réflexion totale, on peut 

 remplacer les angles r, i J et i par leurs valeurs R, R' et I' relatives à cette 



(,') l'hil. 'J'/Yf/is. L. /,'. S., p. 274; 1809. 



