( 6oi ) 



pression - (A — V ) doit avoir la môme valeur des deux côtés de la couche 

 de séparation, tandis cpie A -+- A' varie de 



rV|(A--A')S, 

 en posant S = / zd(-y 



» L'une des équations de Fresnel est conservée, mais la continuité des 

 composantes parallèles à la surface réfléchissante n'a plus lieu sur le plan 

 origine. 



» Si l'on fait A' = o dans le milieu inférieur, ce qui est le cas ordinaire 

 de la réflexion, il reste dans le milieu supérieur 



A/ _ p,Po— ?oPi-+- </» 2 pip S 



formule dans laquelle on devra substituer à p a , p it m les valeurs 



aiTcosj aitcos/ - an si ru 

 X Aj Xo 



» La valeur complexe de ce rapport indique que les ondes incidente et 

 réfléchie ont une différence de phase sur le plan origine et que le rayon 

 réfléchi ne s'annule pour aucune incidence. La valeur de la différence de 

 phase, ainsi que celle du rapport entre les intensités des rayons réfléchis 

 dans les deux azimuts principaux de polarisation sont données par des for- 

 mules qui, dans les limites où la polarisation elliptique est observable, 

 ne diffèrent pas sensiblement de celles que l'on déduit des formules de 

 Cauchy et qui ont été vérifiées parles expériences de Jamin ; mais la valeur 

 théorique du coefficient d'ellipticité devient 



K n*—ij "° \p)' 



en désignant par n l'indice de réfraction. 



« Abstraction faite de la dispersion, l'ellipticité de la lumière réfléchie 

 doit donc croître rapidement à mesure que la longueur d'onde diminue, 

 tandis que la théorie de Cauchy conduit à une ellipticité constante. Des 

 expériences inédites, relatives à la réflexion des rayons ultra-violets, dont 

 M. Cornu a bien voulu me communiquer les résultats, ont vérifié cette 

 variation rapide de l'ellipticité; c'est l'importance de cette vérification qui 

 m'a engagé à exposer, avec quelque détail, la théorie qui précède. » 



