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ingénieuse, a imaginé que les deux rayons circulaires de Fresnel se trans- 

 lorment en deux vibrations de girations contraires, suivant deux ellipses 

 semblables dont les grands axes sont a angle droit etbitangentes aux extré- 

 mités de l'un des axes. 



» Un certain nombre de théories mathématiques (Cauchy, Mac Cullagh, 

 Sarrau, Boussinesq, etc.) ont été publiées sur cette question et tout récem- 

 ment un travail de M. Gouy a de nouveau attiré l'attention des physiciens 

 sur ce sujet. Il ramène la théorie de ces phénomènes à la superposition 

 des effets simultanés du pouvoir rotatoire et de la double réfraction, et 

 donne des formules d'un intérêt remarquable. 



» Sur les conseils de M. Macé de Lépinay, j'ai cru devoir reprendre 

 l'étude expérimentale de cette question, au moyen d'une nouvelle méthode 

 susceptible, je crois, d'une grande précision. 



» Considérons un rayon de lumière polarisée rectilignement, tombant, 

 sur un cube épais de quartz taillé normalement à l'axe, de façon que le 

 plan d'incidence se confonde avec la section principale du cristal, supposée 



horizontale par exemple. Si l'on désigne par — le retard en longueur 



d'onde des deux vibrations elliptiques d'Airy, qui se propagent avec des 



vitesses inégales, par K et t- les rapports des axes de ces ellipses, on obtient 



à la sortie du quartz une vibration elliptique dont le rapport des axes est 

 tanga et qui présente entre sa composante verticale et sa composante 

 horizontale une différence de phase u. Si l'on pose R= tangs, suivant 

 que la vibration incidente est perpendiculaire à la section principale (c'est- 

 à-dire verticale) ou dans la section principale (c'est-à-dire horizontale, ou 

 à 45°), on obtient les systèmes suivants d'équations : 



1 cos - = cos« sina, 



<o ! 2 



f tang2; -. ■ ; 



° mu u tanga 



o 

 cos - = cos u cos a, 



o 



( 2 ) 



tanga 



(3) 



tans 2 £ = .— : 

 ° sm« 



cos S = coswsinaa, 

 tang 2 1 



mii u tang 2 a 



