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métalliques plongées dans un liquide, et entre lesquelles existe une 

 force électromotrice insuffisante pour déterminer ia réaction électrolv- 

 lique. 



» Expression de la différence apparente de potentiel au contact. — On 

 désignera par M, M, les énergies par unité de surface de deux métaux, 

 et on les considérera comme des fonctions des densités électriques e, e, 

 à la surface de ces métaux. Lorsqu'un circuit métallique réunit les 

 deux métaux et que l'on néglige, vu leur petitesse, les effets thermiques, 

 l'équilibre électrique aura lieu, si l'énergie perdue par le système pendant 

 le passage de l'unité d'électricité d'un plateau à l'autre est égale au travail 

 des forces électromotrices, quelle que soit leur origine, c'est-à-dire à la 

 différence de potentiel observée; si V est l'excès apparent du potentiel de 

 métal M sur celui du métal M,, on a donc 



V = £(M,-M). 



Cette valeur de V est, dans les circonstances ordinaires, indépendante 

 des charges absolues; on peut donc considérer les variations de M et de 

 M, comme proportionnelles à celles des densités. 



» Lorsque les deux métaux, réunis par un circuit conducteur compre- 

 nant une force électromotrice Ë, sont plongés dans un liquide dont 

 l'énergie superficielle est L(e) par unité de surface, la condition d'équi- 

 libre électrique est 



E = £[M, r L(i,)] + ;£[L(i)-M], 



qui, jointe à la condition que les charges totales du liquide au voisinage 

 des électrodes soient égales et de signe contraire, détermine les densités 

 s, e, sur chacune d'elles. Mais, si l'on considère un petit volume compre- 

 nant à la fois du métal M, et du liquide L, et découpant sur la surface de 

 contact une aire égale à l'unité, son énergie aura varié de 



£[M.-Ï'.(*.)|- -P. 



pendant le passage de l'unité d'électricité. En l'absence de tout phéno- 

 mène thermique, P, est donc le travail de la force électromotrice, dont 

 cette surface est le siège, par unité d'électricité ou cette force elle-même. 



