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» Le premier membre de cette équation a pour valeur 8, 98, ... et l'on 

 eu conclut, à fort peu près, 



A = - J; 



ce qui montre que l'orbite jovicentrique est hyperbolique. L'hyperbole 

 s'écartera d'ailleurs très peu, d'après nos suppositions, du rayon M J, d'un 

 côté pendant la première moitié du mouvement, de l'autre durant la 

 seconde. Le point de sortie M, sera très voisin de M , et la vitesse rela- 

 tive V, sera égale à V , lui étant presque parallèle et de sens contraire. On 

 aura donc 



-l/5 



V, = ifc- 



V/F 



» Il faut maintenant combiner cette vitesse V, avec v' , pour avoir la 

 A'itesse absolue e< en M, ; on trouvera donc 



(4) v t = kî^* = kxo,$m. 



La comparaison des formules (3) et (4) montre que v, est environ les f de 

 v . Les formules (2) et (4) donneront, pour déterminer le demi grand 

 axe a, de l'orbite elliptique de la comète après sa grande perturbation, 



d'où 



,1/2 + 1 t 2,4i4 o / 



a t — r — — = 0,20 x -—- = 3,i4; 



1 



c'est à peu de chose près le nombre qui convient à deux des comètes de 

 Tempel et à celle de de Vico. Nous ferons remarquer d'ailleurs que, poul- 

 ies autres comètes dont nous nous occupons, a, est compris entre 2,9 et 

 3,8 (la comète d'Encke étant toutefois exceptée). Il y a lieu de supposer 

 qu'on pourra obtenir ces valeurs de a, en prenant pour le point M sur 

 (2) une position moins exceptionnelle que celle que nous avons adoptée 

 précédemment. 11 en résultera en même temps une augmentation des 

 chances pour que les perturbations de Jupiter produisent le changement 

 requis. 



» 4. Je me bornerai à donner un aperçu des résultats obtenus dans 



