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 pondérable, et elle est une application de l'hypothèse d'Ampère sur les 

 courants circulant autour des molécules aimantées. Or, les phénomènes 

 magnétiques étant susceptibles d'un mode d'interprétation différent, il y a 

 intérêt à rechercher si l'on ne peut pas s'affranchir de cette hypothèse. 



» En réalité, la première hypothèse émise par M. Potier est suffisante 

 pour expliquer le phénomène de la polarisation rotatoire magnétique; 

 car, si la matière pondérable est entraînée par les ondes qui se propagent 

 dans le champ magnétique préalablement existant, il en résulte, suivant 

 une loi connue, une force électromotrice induite, perpendiculaire et pro- 

 portionnelle à la fois à la force magnétique et à la vitesse d'entraînement. 



» Supposons l'onde électromagnétique parallèle au plan des xy. 

 Soient P, Q, R les composantes de la force électromotrice en un point; 

 F, G, H celles du potentiel vecteur magnétique. Le milieu étant diélec- 

 trique, les composantes du courant sont 



K dP K dQ K dR 



4it ot /in dt 4 71 dt 



En remarquant que ces diverses quantités doivent être indépendantes 

 de x et de y, il en résulte les équations connues de la propagation ( ' ) 



àP _ d*F 



■ dt ~ dz*' 



v dQ d % G 



dt 



Kl* -" -=.o. 



» Si le milieu était immobile, la force électromotrice (P, Q, R) se 

 réduirait à la dérivée du potentiel vecteur par rapport au temps, changée 



i ■ /r, àF ^ dG D dH\ . , 



de signe ( P = - --, Q — — -,--; R — ~ .j )> et les équations précé- 

 dentes présenteraient le caractère ordinaire de la propagation des ondes 

 planes. 



»■ Mais, si la matière pondérable est entraînée avec une vitesse propor- 

 tionnelle au courant (a, v, w) ou, ce qui revient au même, à la dérivée de la 



force électromotrice (--,"- =— -, > ~ = ...), l'existence d'un champ 



(i) Voir, dans les Traités de Maxwell ou de Mascarl et Joubert, la Théorie 

 électromagnétique de la lumière. 



