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magnétique préalable, d'intensité M, donnera lieu à une force électromo 

 trice induite perpendiculaire à M et à la vitesse. Cette force électronio- 

 trice s'ajoute à (P , Q , R„) pour donner la résultante (P, Q, R). Dans le 

 cas où le champ M est parallèle à l'axe des s, on trouve ainsi 



h représentant le coefficient d'entraînement de la matière pondérable, 

 lequel peut dépendre des propriétés mécaniques, électriques et magné- 

 tiques du milieu. En posant K(/, = — > les équations de la propagation 



deviennent alors 



«? S F „d-F /lxT t) 3 G 



àë^*?* - hM -àë> 



d*G 2 d°-G , ,. T a 3 F 



Ces équations sont équivalentes à celles données par M. Potier; car, les 



d' 2 F d i G 

 termes en h étant pratiquement très faibles, - - 3 - et , diffèrent très peu 



d 2 F „ ô 2 G , <J 3 F <J 3 G 



dea s -rï et a 2 -,— , . et l'on peut, par conséquent, remplacer et -^ à 



,. 2 <) :! F s d 3 G 



respectivement par a- , 2 , et g? , 2 , • 



» Dans le cas où le champ M a une direction quelconque, la force 

 électromotrice induite a une expression plus compliquée. Mais le calcul 

 montre que, en négligeant les termes du second ordre en h, la composante 

 Mj. est seule efficace, ce qui est conforme à l'expérience. 



» Plusieurs savants ont cru devoir conclure de l'existence de la polari- 

 sation rotatoire magnétique que la production d'un champ magnétique 

 entraîne par elle-même dans le milieu un phénomène rotatoire ('). L'ex- 

 plication précédente montre qu'une telle conclusion ne s'impose pas, et 

 l'hypothèse d'Ampère sur les courants moléculaires n'en reçoit aucune 

 confirmation. Ce point paraît être d'une grande importance au point de 

 vue de l'interprétation de la nature intime du magnétisme. 



» L'essai de théorie fondé par Maxwell sur l'hypothèse des tourbillons 

 moléculaires montre bien quelles difficultés présentait l'explication de la 



(') Voir notai -ut Maxwell, Électricité et Magnétisme. § 831. 



