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 _h 

 donne r, = e ' avec / = ~ km ,993. Admettons que les couches d'air d'égale 

 densité soient concentriques à la Terre, la distance x comptée sur une 

 droite dont la distance zénithale en z, jusqu'à la couche d'altitude h, 

 est donnée au même degré d'approximation que ci-dessus par la relation 



h = ^r + arcoss. Posant alors-r = ax' 1 ■+- bx, — = = Z, xJa H- Z = y, on a 

 t.)) = a x r eos* / e"' + " J) dx = ~ — e I e y dy = — — y(Z). 



Les longueurs sont exprimées en kilomètres; les valeurs de <]>(Z) peuvent 

 se calculer au moyen des Tables connues, par exemple celles de M. Radau. 

 » Pour l'horizon, dans le méridien magnétique, et avec les rayons jau- 

 nes D, on aurait a n = o',Gqo, FcosI = 0,195, R = 637i k,n , 6(0) -= !,\fr:; 

 d'où o> = 38'. Le nombre ainsi calculé est un peu faible; car, en raison de 

 la diminution de la température lorsque l'altitude augmente, la densité est, 

 en chaque point, plus grande cpie ne le suppose la formule précédente. 

 Les diverses hypothèses sur la variation de la température avec l'altitude 

 conduisent à des résultats très peu différents les uns des autres. Posons, 



par exemple, = e^ 002 '', relation qui, dans le voisinage de h -- o, 



n 

 donne une variation de i° par 180"' d'altitude ; on a 7) = r, u 7 = e et 



iox= \<oi,ii?.x\Ç,o*,i<j( 19,946 cos; ). 



» Le Tableau suivant donne, en regard des rotations observées, les va- 

 leurs de ço calculées par la formule précédente, pour les longueurs d'onde 

 correspondant aux raies D, F et G du spectre solaire. Les distances zéni- 

 thales apparentes ont été, comme première approximation, corrigées de la 

 moitié de la correction due à la réfraction. 



