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forme. En chauffant le tout au-dessus de 3i°, température critique de 

 l'acide carbonique, le ménisque disparait avec les caractères habituels, 

 mais la coloration persiste dans toute la région du tube occupée primitive- 

 ment par le liquide. Elle ne se repartit pas dans toute la masse. Au voisi- 

 nage du point où le ménisque a disparu, elle s'affaiblit graduellement sur 

 une longueur de quelques millimètres sans atteindre la région supérieure 

 du tube, qui reste incolore. Ceci semble indiquer que la surface seule du 

 liquide disparait, mais que celui-ci continue à exister au fond du tube. 



» On pourrait objecter, toutefois, qu'au-dessus du point critique la 

 vapeur peut jouir de la propriété de- dissoudre l'iode. Il n'en est rien, car 

 la partie supérieure de la masse reste incolore au contact de l'iode solide 

 adhérant au tube. 



» L'emploi du spectroscope confirme d'ailleurs pleinement cette con- 

 clusion. Il continue, en effet, à donner, au delà du point critique, le spectre 

 de l'iode dissous dans un liquide, qui est absolument différent du spectre 

 de l'iode en vapeurs. 



« Enfin une série d'expériences, d'un ordre tout différent, apporte de 

 m nivelles preuves à l'appui de la conclusion précédente. 



» Imaginons un tube de capacité donnée contenant des quantités plus 

 ou moins grandes d'acide carbonique liquéfié. Chauffons-le graduellement 

 jusqu'au point critique. La pression va augmenter avec la température, et 

 le tracé graphique des résultats donnera la courbe bien connue des ten- 

 sions de la vapeur saturée du gaz liquéfié. Si, au point critique, il y a va- 

 porisation totale, c'est-à-dire disparition complète du liquide, la vapeur 

 cesse d'être saturée à partir de ce moment; on n'a plus qu'un gaz forte- 

 ment comprimé qui se dilate en vase clos : la courbe correspondant à sa 

 dilatation ne doit pas prolonger celle de la vapeur saturée. De plus, cette 

 nouvelle courbe doit toujours être la même, quelle que soit la quantité de 

 liquide contenue dans le tube au moment de la vaporisation totale, puis- 

 qu'à ce moment le liquide se réduisant en vapeur dans l'espace qu'il occu- 

 pait produit, sur toute la longueur du tube, une matière homogène jouis- 

 sant toujours de toutes les propriétés d'un gaz renfermé dans le volume 

 total sous la pression critique. 



» Au contraire, admettons que l'état liquide persiste. La vaporisation va 

 se continuer au delà du point critique jusqu'à l'épuisement complet du 

 liquide. Dans ce cas, la seconde partie de la courbe ne devra pas toujours 

 être la même : elle s'élèvera d'autant plus rapidement que la masse du 



