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 on pourra séparer deux raies dont la distance ne sera que j^ de l'inter- 

 valle des raies du sodium. 



» Il faut, pour réaliser de semblables applications, que les franges 

 fournies par chaque radiation restent parfaitement nettes jusqu'à un ordre 

 très élevé. Or rappelons que, si e est l'épaisseur de la lame d'air qui pro- 

 duit l'interférence, la différence de marche des ondes qui l'ont traversée 

 sous l'incidence ?'est aecos?. Tant que l'épaisseur eest faible, l'observation 

 est très facile; il suffit d'éclairer l'appareil par un faisceau grossièrement 

 parallèle et normal à la lame, et l'on peut admettre cosî = i ; la différence 

 de marche est 2e, et l'on obtient, localisées dans la lame mince, des franges 

 qui dessinent les courbes d'égale épaisseur. Mais il n'en est plus de même 

 si l'épaisseur est grande : il faut éclairer la lame par un faisceau rigoureu- 

 sement parallèle, sans quoi les ondes diversement inclinées donnent des 

 systèmes de franges diversement placés, et le phénomène se brouille; il 

 est nécessaire d'opérer différemment. 



)) Nous limitons la lame d'air par deux faces planes de verre argenté, et 

 par un réglage convenable nous les rendons exactement parallèles; la lu- 

 mière est légèrement convergente, et l'on observe à l'infmi. Alors, e étant 

 constant, la différence de marche qui correspond à la direction / étant 

 2ecosî, on obtient un système d'anneaux centrés sur la normale à la lame, 

 qui présente l'aspect ordinaire des franges de lames argentées. Ils sont 

 comparables à ceux que l'on peut observer avec toute lame isotrope à faces 

 parallèles (voir Mascart, Traité cV Optique, t. I, p. 445), et analogues aussi 

 à ceux que M. Michelson a utilisés. Le réglage du parallélisme des lames 

 se fait très facilement en observant à travers le système une petite ouver- 

 ture éclairée, placée au foyer d'une lentille; le moindre défaut de parallé- 

 lisme se traduit parla production d'une série d'images dues aux réflexions 

 multiples sur les faces argentées. 



» En résumé, notre spectroscope interférentiel se compose de deux 

 lames de verre planes dont les faces argentées sont en regard ; leur dis- 

 tance et leur orientation peuvent être réglées au moyen d'appareils que 

 nous décrirons plus fard. On observe à l'infini les anneaux produits en 

 éclairant le système par un faisceau légèrement convergent provenant de 

 la source à étudier. 



» Avec cet appareil, nous avons vérifié que, ainsi que M. Michelson l'avait 

 annoncé, la raie verte du thallium est double. Les lames étant placées 

 à 3'°" d'intervalle, les anneaux sont dédoublés, l'intensité des deux sys- 



