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 » On conçoit maintenant que l'action du métal puisse paraître approxi- 

 mativement.superficielle, surtout si l'on emploie pour exciter le métal un 

 pinceau de rayons X d'une largeur médiocre. 



» Dans l'expérience que M. J. Perrin décrit, p. 5i de sa Thèse, le déplacement d'un 

 pinceau de rayons \, de c en c' (flèches de la Jig. 4), fait disparaître l'action propre 

 du métal de l'armature MM. Cela tient à ce que le centre c d'émission des rayons 



Kig. 4. 



c 

 d, 

 c 



di 



d: 



secondaires de MM se trouve transporté en c' : la zone d'action héniicylindrique d^d^ 

 des rayons secondaires sur le gaz ambiant est transportée en d^ d\ à l'extérieur de la 

 région utile apf/iM; elle ne compte plus. La zone comprise entre d^d^ et d,>_c' s'est 

 transportée encc/!;; elle n'intervient plus que par la région ombrée dont l'étendue 

 est inférieure à | de la zone entière et pour laquelle l'émission est oblique. Les zones 

 suivantes ont encore leur étendue utile et leur action notablement ailaiblies pour les 

 mêmes raisons ; l'absorption par l'air rend d'autre part les zones d'autant moins impor- 

 tantes qu'elles sont de rang plus élevé. On s'explique ainsi que, pour deux arma- 

 tures AA, MM, distantes de 2"^™, un déplacement du pinceau d'au moins cinq milli- 

 mètres de c en c' fasse disparaître la majeure partie de l'eft'et dû au métal. 



» La propriété des rayons secondaires d'être absoibés complètement, 

 par le métal M qui les émet, dans une épaisseur e environ cent fois plus 

 faible que la couche e nécessaire pour arrêter les rayons X, explique enfin 



de la fig. 3 où pp est une feuille d'aluminium battu formant avec MM ou M'M' un 

 condensateur plan. On peut ainsi constater, surtout dans un gaz raréfié ou peu absor- 

 bant, que l'action des rayons secondaires du métal AI augmente avec l'épaisseur de 

 gaz qui sépare MM de pp. Mais il faut s'inquiéter de VeU'et tertiaire que peut pro- 

 duire l'aluminium jo/? en transformant les rayons secondaires de MM. 



