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<I>(F, T) sera, par définition, la valeur du potentiel thermodynamique de 

 l'unité de masse du corps sortant de A avec une force élastique F. 



.. Cette valeur égale [Fv - (TS -V)]l, car f F dv = (TS - U );;". 



» Deux mélanges émettant un corps avec la même force élastique F 

 sont en équilibre osmotique relativement à ce corps; on peut dire aussi 

 que l'unité de masse a le même potentiel thermodynamique dans les deux 

 mélanges, et que ce potentiel ne change pas dans le passage réversible de 

 ce corps de l'un à l'autre, F restant constant. 



» Si le corps sort de chaque mélange avec des valeurs de F différentes, 

 il n'y a pas équilibre osmotique; le passage immédiat du corps de l'un 

 à l'autre est irréversible. Le sens de ce passage est fixé a priori : il corres- 

 pond à une chute de pression, par suite à une diminution du potentiel 

 thermodynamique de ce corps. 



» Dans cette chute l'unité de masse subit une variation d'énergie inté- 

 rieure, la même que dans une opératioij réversible; mais, dans ce dernier 

 cas, elle effectuerait un excès de travail extérieur égal précisément à la 

 chute de potentiel. 



» Voici une représentation physique de ce travail : 



» Si, dans un tube vertical, se trouve delà vapeur d'eau à une température uniforme 

 et soumise à l'action de la pesanteur; si les deux vases A et B précédents sont placés 

 au même niveau où, dans le tube, la force élastique de la vapeur est F, on peut faire 

 passer par voie osmotique irréversible l'unité de masse d'eau de A dans B. Si, au 

 contraire, le vase B était à un niveau où la force élastique est rf, ce même passage 

 pourrait être effectué réversibleraent, mais il faudrait fournir au système, dans ce cas, 

 une quantité de chaleur plus grande; l'eKcès étant équivalent au travail que peut res- 

 tituer l'unité de masse tombant de la deuxième position de B à la première. 



» II. Considérons maintenant un système homogène ou hétérogène en 

 équilibre osmotique avec ses composants dans des systèmes annexes. On 

 peut toujours dissocier la matière du système principal en ses composants, 

 sans changement de pression : soit m la masse d'un corps dans le système 

 principal, m, dans le système annexe, sous une pression gazeuse ou osmo- 



tiqueF.-i (m -h m,) / vf/F ou l(m -+- /«,) [Fi-^ — (TS — U)], formé avec 



tous les corps, est une quantité qui ne dépend que de l'état actuel du sys- 

 tème principal. On peut donc considérer cette expression comme repré- 

 sentant le potentiel thermodynamique de l'ensemble des systèmes; il y a 

 toujours un potentiel thermodynamique . 



