( «'H ) 

 où la charge m (le chaque partie doit être regardée comme indépendante 

 de la température absolue T dans la dérivation. Cette relation suppose 

 que les forces électriques qui s'exercent dans ce système sont contreba- 

 lancées par des forces intérieures (rigidité des supports) et, en toute 

 rigueur, que chaque conducteur isolé est homogène. 



» Nous nous proposons de transformer cette relation pour montrer 

 qu'on peut encore considérer cet excès d'énergie AUj comme ayant son 

 siège dans le diélectrique. Nous bornerons la démonstration au cas où le 

 diélectrique est homogène et isotrope et où les conducteurs ont même 

 dilatation que le diélectrique, de façon que l'élévation de température ne 

 produise ni tiraillement ni compression; c'est ce qui est réalisé, en parti- 

 culier, dans les condensateurs où les faces du diélectrique sont métal- 

 lisées. 



» Nous partirons de l'égalité bien connue : 



où est l'intensité du champ électrique dans le volume ch' du diélectrique 

 dont le pouvoir inducteur spécifique est K, le signe / s'étendant à tout le 

 diélectrique. 



» Pour avoir le second terme de l'expression (i), il faut dériver / -^ 



par rapport à la température en exprimant que la charge électrique de 

 chaque partie reste la même en passant de la température T à la tempéra- 

 ture T -+- clT. Or, si cette condition est remplie, la direction du champ en 

 chaque point du système, qui demeure homothétique à lui-même en se 

 dilatant, ne varie pas; en outre nous allons montrer qu'on doit avoir 



>, étant le coefficient de dilatation linéaire vrai du diélectrique. 



» En effet, considérons d'abord une surface conductrice qui, sur un 

 élément superficiel ds, possède une densité électrique a et, par conséquent, 

 une charge dm = cds. En appelant ç l'intensité du champ dans le diélec- 

 trique en un point infiniment voisin de ds, on a 



(/i) 4-5==l^(p, 



(1 ou 



[\-dm — K-pcZ-v. 



