( 95i ) 

 quartz, à l'aide d'un spectre cannelé de Fizeau et Foucault. En prenant 

 pour base ce travail, j'ai repris l'étude de la dispersion infra-rouge du spath 

 d'Islande que j'avais déjà fiuLe dans ma thèse ('). Mes nouvelles mesures 

 concordent bien avec les premières; seulement elles sont dix fois plus 

 précises. De plus, les longueurs d'onde des repères sont maintenant em- 

 pruntées à mon dernier travail sur le quartz, au lieu d'être empruntées à 

 Mouton; elles se trouvent ainsi corrigées de l'erreur systématique que j'ai 

 signalée dans les résultats de ce savant (-). Il en résulte un changement 

 notable dans les coefficients de la formule de dispersion qu'il m'a fallu 

 calculerai nouveau. Comme pour le quartz, elle est de la forme 



n désignant l'indice de réfraction et / = - le quotient de la longueur d'onde 



dans le vide par l'indice. Les valeurs calculées pour les coefficients, à la 

 température de 20°, sont ceux-ci : 



Rayon ordinaire n„. Rayon extraordinaire n,. 



d — 0,000 000 5o — 0,00000084 



b — 0,001 oo3 — 0,000 835 



a + 0,370932 + 0,457753 



c -h o,oo5 i54 + o,oo[ i34 



c' H- o , 000 295 -t- o , 000 00 1 2 



» Voici, en trois Tableaux, le résultat de la comparaison de la formule 

 avec l'observation, pour quelques raies nionochromatiques observées avec 

 l'oculaire, puis pour les franges des spectres cannelés obtenus avec les 

 deux lames de quartz utilisées dans ma précédente Note. 



C) Ann. de l'Éc. Normale, Supplément pour 1890. 

 ( = ) Comptes rendus, t. CXXVI, p. 728; 7 mars 1898. 



