(958) 



» Le rendement se calcule aisément. 



._ C(T — 6) — C(^'- t) _ __ t' —t 

 ^'~ C(T — 6) ~ ' T — 6 ■ 



» Or, les transformations adiabatiques nous donnent les relations 



T-' r-' 



t /H\ V . t' /H\ Y 



par suite, 

 d'où 



t _ i' _ i'— t 

 ê ~ T ^ T — e' 





» Un cycle de Carnot eût donné un rendement supérieur qui eût été 



égal à I — ;^; notre cycle a donc un rendement générique plus petit que 



l'unité. Mais, à la limite, ce rendement pourrait être atteint, si t était égal 

 à 6; il est vrai qu'alors le travail tendrait vers zéro. Le cycle classique de 

 Joule a la même propriété. 



» Le travail développé croît avec l'écart de T et de 0; mais le rendement 

 du cycle est indépendant des valeurs de T. Nous voyons doue que le ren- 

 dement absolu reste le même, quel que soit le travail; en d'autres termes, 

 le rendement est le même à pleine et demi-charge, propriété précieuse à 

 laquelle on attache un grand prix. 



» La puissance d'un moteur, fonctionnant suivant ce cycle, se réglerait 

 pratiquement par la durée de la combustion et la quantité de chaleur cédée 

 dans la première phase, c'est-à-dire par l'écart de T et de 0. Un tel moteur 

 pourrait avoir des dimensions exiguës, attendu que l'aire du cycle est con- 

 sidérable, et bien plus grande que celle des moteurs à exi)losion; la dou- 

 ceur de sa marche serait remarquable, vu que la pression reste constante, 

 durant toute la phase d'admission. 



» C'est la valeur de et, par conséquent, le degré de compression qui 

 font le rendement de ce cycle. Or, supposons que l'on puisse comprimer le 

 mélange à 25o atmosphères; dans ce cas 



6 = /.(25o)°'-' = f.3,56 



et 



"~ ' ~ 3,56 



I - 0-- =0.719. 



