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Correction Correction Lieu 



Dates Temps moyen Ascension de Distance de de 



1878. de Paris. droite. réphémér. polaire. l'éphémér. l'observation. 



(T) HÉBÉ. 



h m s ' h m s s <* / w s 



Nov. ?. i3. o. 3 3.39.19,55 -f- 6, ']&[') 99.49.38,0 — 36, 2(') Greenwich. 

 16 11.43.20 3.26.56,19 -I- 6,59 100.27. 5,1 — 3i,2 Paris. 



19 it.28.52 3.24.15,47 +6,4?- 100.24.37,1 — -30,1 Paris. 



29 10. 50.47 3.16. 8,77 -I- 6,01 99-49 ^6,9 — "29-7 Greenwich. 



''J5) Aréthuse. 

 Dec. 19 ii.4i.38 5.35.20,41 ~h i,55(') 73.59.30,7 -f- 3,2 (') Paris. 



20 11.36.49 5.34.26,46 -f- 1,45 Paris. 



» Les observations ont été fiutes à Paris par M. Périgaud. » 



MÉCANIQUE. — De la détermination du coefficient d'élasticité des différents corps 

 et de leur limite d'élasticité. Note de M. Phillips. 



« J'ai indiqué, il y a plusieurs années ('), une nouvelle méthode, fondée 

 sur la théorie du spiral réglant des chronomètres, pour la détermination 

 du coefficient d'élasticité des corps et pour celle de la limite de leurs dé- 

 formations permanentes. Cette méthode, d'un emploi commode et suscep- 

 tible d'une grande précision, s'applique à tout corps homogène, isotrope 

 et pouvant s'étirer en fil. En voici le résumé : 



» On façonne, avec un fil de la substance et suivant des dimensions de 

 grandeur suffisante, un spiral analogue à un spiral de chronomètre et 

 muni de courbes terminales théorique.s, et on l'adapte à un balancier. 



» Détermination du coefficient d'élasticité. — On a, d'après la théorie du 

 spiral réglant, 



(0 T = yf, 



formule dans laquelle 



T est la durée d'une oscillation simple; 



A le moment d'inertie du balancier; 



L la longueur développée du spiral; 



M le moment d'élasticité de sa section transversale. 



{') Comparaison avec la Circulaire n° 101 du Berliner Jahrbuch. 

 (* j Comparaison avec le n° 2218 des Astronomische Nachrichten. 

 (M Annales des Mines, I. XV, 1869. 



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