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fion p une forme très-simple, et telle qu'elle satisfasse à nos conditions. 

 Supposons que p est constant et égal à P entre deux longueurs d'onde X' et 

 X", et s'annule en dehors de ces limites. Il vient 



r - X' r=: ://'^A'' ^ _J 



j'pun 2 — k" 



Nous venons de voir que, soit pour D,, soit pour Da, lorsque R = 1,9, on 

 a I = 0,02/1; on a par suite X"— X'— o,24- Pour cette flamme, Q a déjà 

 sensiblement sa valeur minimum, qui est donc égale à 0,24» et c'est ainsi le 

 minimum de X" — X'. 



» L'éclat augmentant, X"— X' augmente indéfiniment, et P augmente 

 d'abord, puis devient sensiblement constant et égal à 0,6. 



» La valeur minimum de X' — X' est donc le 2V ^^^ ''' distance de D, 

 à Dj, qui vaut 6 de nos unités. Cette largeur est relativement considérable; 

 aussi les raies du sodium ne paraissent-elles jamais étroites avec des 

 spectroscopes puissants ('). 



» Cette limite, égale à 0,24 pour les raies du sodium, est plus grande 

 pour la raie rouge du lithium, plus petite pour la raie violette du calcium ; 

 les différences sont considérables, et je me propose de mesurer ces 

 constantes aussi exactement que possible (*). » 



( ' ) Foir à ce sujet une Note de M. Tliollon, p. 80 lie ce volume. 



(') On voit qu'il existe une analogie remarquable entre )," — X' d'une paît, et P, de 

 l'autre, avec la durée et Yintensité d'un courant dit instantané, telles qu'on les définit au 

 moyen du galvanomètre et de l'électro-dynanionictre. Dans les deux cas, on introduit une 

 simplification arbitraire qui revient à remplacer l'espace compris entre l'axe des temps ou 

 des A et la courbe rej)résentalivede la fonction considérée, par un rectangle ayant même centre 

 de graviié et même surface. La base de ce rectangle est la durée du courant, ou la largeur de 

 la raie À" — X' ; ce nombre peut donner une idée de la fonction dont il s'agit, mais il ne peut 

 suppléer, dans bien des cas, à sa connaissance complète. 



Cette remarque trouve son application dans la théorie des anneaux d'interférence donnés 

 par des flammes colorées. Si les raies du sodium avaient la conslilution que nous avons 

 admise, les anneaux disparaîtraient pour une différence de marche de 24 5oo longueurs 

 d'onde; on sait, au contraire, que celte différence de marche peut dépasser quelque peu 

 Soooo longueurs d'onde. Ces deux résultats ne sont pas contradictoires, car ce qui tléter- 

 mlne la visibilité des anneaux, c'est la largeur de la partie la plus brillante de la raie, et non 

 la quantité \" — X' que nous avons considérée. 



