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 » Remplaçons enfin q par e '' ; celle formule deviendra 





» Tel est le développement de la fonction ^(z) valable pour tous les 

 points du plan, quel que soit le chemin suivi par la variable. Les détermi- 



K' 

 nations multiples du qiiolient — nous donnent les déterminations multiples 



. K' . 

 de la fonction. On voit ici que l'expression — joue en quelque sorte le rôle 



de fonction simple. Or la variation de ce quotient est connue; car, étant 

 données en un point quelconque deux déterminations particulières de K 

 et de K.', on sait trouver les valeurs de ces fonctions en un autre pointquand 

 on donne le chemin suivi par la variable pour arriver en ce point ; c'est ce 

 qui résulte des travaux de M. Fuchs et de l'étude faite récemment par 

 M. Tannery (Com^/ei rendus, avril 1878) de l'équation qui relie au module 

 la fonction complète de première espèce. » 



THERMODYiSAMiQUE. — Démonslralion théorique et expérimentale de ladéfinition 

 suivante de la température : La température est représentée par la longueur 

 de l'oscillation calorifique des molécules d'un corps. Note de M. R. Pictet. 



« Si l'on admet que la chaleur n'est que la manifestalion pure et simple 

 des forces moléculaires dont les particules constituantes des corps sont 

 douées, on doit nécessairement admettre aussi que le travail mécanique ab- 

 sorbé par le mouvement calorifique doit déplacer ces particules de leur po- 

 sition d'équilibre et leur faii e parcourir des trajectoires de forme elliptique 

 dont l'amplitude sera proportionnelle au travail consommé. 



» Au zéro absolu l'oscillation est \xi\\\e,\ a cohésion est maximum; pour 

 une certaine température, fixe pour chaque corps, l'oscillation sera maxi- 

 mum et le corps, se désagrégeant, fondra ; les molécules se seront suffisam- 

 ment éloignées pour qu'elles sortent des conditions de l'équilibre stable. 



M Dans cette hypothèse, le contact absolu des particules matérielles est 

 rendu impossible |)ar l'action de l'éther, car nous admettons que l'attrac- 

 tion de la matière j)our l'éther ne suit pas la même loi que l'attraction delà 

 matière pour la matière-, pour de faibles distances, l'attraction de la matière 

 pour l'éther l'empoite sur l'attraction de la matière pour elle-même. 



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