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» Dansces conditions, les/orces répulsives sont inutiles ; il n'existerait dans 

 la nature que des /brces allraclives. 



M Sur ces bases, considérons l'action produite par un travail extérieur 

 fourni à un corps supposé au zéro absolu ; chaque molécule se mettra à vi- 

 brer et à osciller d'une position extérieure extrême à une autre position 

 intérieure limite. Le résultat évident de ce mouvement moléculaire sera 

 d'augmenter le volume du corps au prorata de la longueur moyenne des 

 oscillations des particules élémentaires du corps. 



» Le coefficienl de dilatation sera donc en rapport soit avec le nombre de 

 molécules contenues dans le corps, soit avec le volume dans lequel ces 

 molécules sont contenues, soit enfin avec les forces physiques mises en jeu 

 dans le mouvement calorifique. 



» Or on peut admettre les deux postulats suivants : 



» Les lois de r attraction de la matière pour la matière sont absolument gé- 

 ne'rales et universelles. 



» Les phénomènes de désagrégation des corps sont soumis à ces lois. 



» Cela posé, appelons N le nombre de molécules contenues dans l'unité 

 de longueur d'un corps solide; désignons par l' et Z les longueurs d'oscil- 

 lation correspondant aux températures t' et t; soit a le coefficient de dila- 

 tation du corps solide. Nous avons évidemment l'égalité suivante : 



<dl. 



j, "'"-J. 



Or N est défini par la densité du corps solide et le poids atomique de ce 

 corps. 



» Dans I mètre cube il y a -molécules, en appelant dla densité et p le 



poids atomique. Si nous voulons avoir le nombre des molécules N, c'est- 

 à-dire le nombre de molécules contenues dans l'unité linéaire, soit l'arête 

 du cube, nous avons 



--^t- 



» Prenant u pour l'allongement mesuré entre zéro et loo degrés cen- 

 tigrades, nous obtenons directement la relation 



1 1 nft 'ft — 



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