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cédé de MM. Fizeau et Foucault, les mesures se faisant par couples: 

 i°lame parallèle aux polariseurs; 2° lame à f\^ degrés, ce qui rend les 

 rapports toujours comparables malgré les variations possibles de la lampe. 

 J'estime la position moyenne de chacune, résultant de dix séries d'obser- 

 vations, exacte à environ i minute. 



» Le Tableau suivant donne les résultats (;/., millième de millimètre de 

 Fraunhofer) : 



Ordre Ordre 



de la des bandes 



^u^llélOS d'ordre dernière bande caloriliques 



des lames. Leur épaisseur hiniiiieiise. poiiilces. 



1 125 I 



2 181 \ 



3 247 : 



k 3o3,6 



5 616 Y 



» On voit que la lame n° I a donné toutes les bandes qu'on devait en 

 attendre. S'il n'en est pas de même des autres, on en doit conclure que, vu 

 leur épaisseur, le spectre des radiations traversant le système n'est pas assez 

 étendu pour les fournir. 



» Graduation d'un speclroscope calorifique. — I.a courbe ainsi déterminée 

 des valeurs de n' — n du quartz avec X permet de calculer la longueur 

 d'onde correspondant à une bande d'ordre connu, donnée par une lame 

 de quartz connue. On peut donc, avec quelques plaques de quartz, avoir 

 dans le spectre infra-rouge autant de points qu'on le veut de longueur 

 d'onde connue, et par suite graduer en longueurs d'onde le spectroscope 

 que l'on emploie, quelle qu'en soit d'ailleurs la forme. 



u Le travail précédent m'a fourni la loi de dispersion ordinaire et extra- 

 ordinaire du quartz jusqu'à la longueur d'onde 2,14. J'aurai l'honneur de 

 présenter prochainement sur ce sujet, en l'étendant à quelques autres sub- 

 stances, un second Mémoire à l'Académie. Je me contenterai de dire 

 aujourd'hui que, en ce qui concerne le quartz, ni «, ni«', ni«' — /2 ne 

 suivent la série de Cauchy. 



» Enfin je ferai remarquer que, connaissant la loi de dispersion d'un 

 prisme et ayant mesuré les intensités successives dans le spectre, j';ii par 



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