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ne doit pas attemlre une amélioration bien considérable ou du moins en 

 rapport avec les difficultés matérielles qu'il faudrait affronter. 



» Exprimons l'intensité P de l'impression photographique en fonction 

 des éléments qui la déterminent; nous admettrons que l'intensité P, pour 

 des valeurs très-petites (les seules sur lesquelles nous ayons ici à raison- 

 ner), est proportionnelle à l'intensité J^ de la radiation de longueur d'onde X 

 et à une fonction particulière de X et du temps l; P = J)F()., t). Cette fonc- 

 tion F représente \a sensibilité de la couche impressionnable. Si la radiation, 

 avant d'agir, est transmise par un milieu d'épaisseur £ ayant le pouvoir de 

 transmission a^ pour la radiation X, l'intensité devient Ix, Ix = h^ii <ï),<Ci' 

 Le milieu absorbant étant limité par une surface sensiblement plane, la 



direction de transmission faisant un ano;le li avec le plan, on a £ = -. — r» 



» • ' sin A 



l étant l'épaisseur normale du milieu absorbant supposé homogène ; s'il 

 n'est pas homogène, mais formé de couches parallèles de densité variable §, 

 / représente la hauteur équivalente calculée par la fornuile /9o =/ ^<^2, 

 ô étant la densité correspondant à l'épaisseur z et 8^ étant la densité choisie 

 pour l'évaluation de la hauleiir réduite l, car c'est la quantité de la matière 

 traversée, et non sa répartition, qui produit l'absorption. Substituant dans la 

 valeur de P, 



(0 p = j)F(/,XK"^'. 



» Il y a trois fonctions inconnues de X, à savoir J, F et a\ ; la forme par- 

 ticulière sous laquelle elles se présentent permet de les éliminer à l'aide de 

 l'équation empirique fournie par les observations dont il a été question 

 plus haut. En effet, on a déterminé pour un même lieu (/=/,) la loi qui 

 lie les hauteurs h du Soleil à la longueur d'onde limite X observée, c'est- 

 à-dire à celle qui doinie l'impression photographique limite P = w ; iv est 

 alors une constante, la même pour toutes les valeurs de X. Prenant le loga- 

 rithme des deux membres de l'équation précédente, où P = iv, ^ — T, durée 

 constante de l'exposition, 



log î V = log J>. + log F ( T, X ) + -T^ log rtx, 



sin/( 



sin/( 



qui se réduit à la forme —j- = 'Kîv, T, X), puisque J), est une fonction de X 



(Jx représente la loi qui lie l'intensité de la radiation avec la longueur 

 d'onde dans le spectre continu idéal de la photosphère). 



» Mais l'expérience a montré que dans le même lieu (/ = /,), pour une 



