(988) 



conduit à la conséquence révélée par les expériences de M. GolLon. 



» Notre manière d'introduire l'action de la molécule colorante est natu- 

 relle et de plus a l'avantage d'être assez bien d'accord avec la loi approxi- 

 mative des indices de réfraction des mélanges. Pour les pouvoirs rotatoires 

 des mélanges, elle donne la loi de Biot qui a conduit à la notion du pou- 

 voir rotatoire moléculaire. 



» En terminant, je rappelle trois faits antérieurement établis : 



» Les formules (^i) adaptées aux milieux biréfringents conduisent aux lois 

 de l' absorption par les cristaux (' ). 



» Seules, parmi les théories proposées, des formules de ce type sont capables 

 de mettre d'accord, dans ces milieux, les lois expérimentales de la dispersion et 

 de la double réfraction ( ' ) . 



» Elles conduisent aux polarisations de M. Sarrau (- ) et sont susceptibles 

 d'être interprétées dans la théorie électromagnétique de la lumière, comme l'a 

 indiqué M. Poincaré. » 



ÉLECTRICITÉ. — Déviation électrostatique des rayons cathodiques. Réponse 

 à M. H. Poincaré. Note de M. G. Jausiann, présentée par M. Poincaré. 



« Dans ses observations {Comptes rendus du 2 mars i8g6), M. H. Poin- 

 caré ne tient plus à sa première objection, que ma théorie ne donnerait 

 pas la déviation magnétique des rayons cathodiques. Ainsi, il n'y a pas de 

 différence entre nous sur les conséquences de ma théorie. 



B 11 ne reste qu'à démontrer pourquoi a^, a^, «3 doivent être des constantes. C'est 

 nécessaire, parce que tout rayon doit avoir des surfaces d'onde. Quand «,, a,, a, ne 

 seraient pas des constantes, les surfaces d'onde des oscillations électriques auraient 

 une autre forme que les surfaces d'onde de la variable t) ou des oscillations magné- 

 tiques, ce que personne ne pourrait nommer un rayon. 



» Je consens à la méthode du surface-canal, que M. Poincaré propose. Mais je ne 

 connais jusqu'à présent aucune intégrale pour un champ non uniforme qui, en ren- 

 dant compte de toutes les variables et de tout l'espace considéré, représenterait un 

 phénomène quelconque à l'intérieur du surface-canal, tandis qu'à l'extérieur du canal 

 les oscillations seraient sensiblement nulles. 



» La seconde objection de M. Poincaré tire à une conséquence évidente 

 de ma théorie. Il n'accepte pas ma théorie parce qu'elle indique que (sans 



(') Alla, de Chiin. et de Pliys., janvier 1896. 

 (-) Comptes rendus, février et mars 1891. 



