» L'intégration introduit nécessairement des fonctions périodiques du 

 temps : la tendance au mouvement oscillatoire ne se trouve donc nulle- 

 ment atténuée. Mais on peut modifier le dispositif de telle manière qu'à 

 l'équation (i) s'en trouve substituée une autre dont l'intégrale ne renferme 

 que des exponentielles de la forme e'", a étant une constante réelle et 

 positive. Considérons, par exemple, deux axes situés dans un même plan 

 vertical et faisant entre eux un petit angle i. Ces axes tournent en sens 

 contraire avec les vitesses co et w,. T.e premier, horizontal, porte une vis 

 le long de laquelle se meut un écrou pratiqué au centre d'un disque mince 

 vertical D, qui touche la génératrice supérieure, horizontale, d'un tam- 

 bour tronconique calé sur le second axe. Le rayon p du disque est égal 

 au ravon moyen du tambour et, à l'état normal de régime, le contact 

 a lieu sur le parallèle moyen. Dès lors le disque, entraîné par le tam- 

 bour, tourne avec la vitesse w^ et, si la condition w = co, est remplie, la 

 vis et l'écrou, animés de la même vitesse angulaire, ne prennent aucun 

 déplacement relatif. Mais si w vient à varier d'une manière continue, le 

 disque se meut horizontalement et, au bout du temps t, son point de con- 

 tact avec le tambour se trouve déplace d'une longueur .r. En appelant A 

 le pas de la vis, filetée dans le sens convenable, on trouve sans peine 

 l'équation 



)> D'autre part, on peut faire en sorte que le déplacement x du disque 

 produise à chaque instant une réduction du moment moteur sensiblement 

 égale à Ix, 1 désignant une constante. Conservant aux lettres A, c leur 

 signification précédente, on a 



(3) ^^dt ~ c — ^^- 



» La combinaison des équations (2) et (3) donne 



d-o> (ji.hsini dh) \Ii , ^ (o.Asini c 



— — r + ■ 1- -j — ( (0 — M, ) — .- — — - O. 



dt- p cit kn^ '^ p A/J 



» Imposons-nous la condition 



o)^nAsin-/>> 4?"^- 



» Les racines de l'équation du second degré 



„ (0,/isinj \h 



z- H z -y- -—- = 



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