( "9^ ) 



» Celte loi n'est vérifiée que pour des courants faibles inférieurs à o^"'p,3. 

 Pour un courant ds lo ampères, on arrive à une limite. 



» Les lois suivantes se rapportent à la variation de la T. m. le long d'un 

 fil tordu. 



» IV. Pour un fil tordu et placé suivant l'axe d'une bobine également 

 distante des extrémités, les T. m. en deux points symétriques du centre de 

 la bobine sont rigoureusement égales et de signe contraire. Du côté de 

 l'extrémité A du fil, la T. initiale est augmentée, de l'autre côté elle est di- 

 minuée. Le sens du phénomène ne change pas avec le sens du courant. 



» V. Sur une des moitiés du fil, la torsion ou détorsion magnétique, 

 nulle à l'extrémité du fil, augmente lorsqu'on se rapproche des bords de la 

 bobine et passe par un maximum au voisinnge de ces bords. Elle devient 

 nulle dans la région où le champ est uniforme. 



» VL Lorsque la bobine n'occupe plus le milieu du fil, la symétrie pré- 

 cédente disparaît. Si la bobine a été déplacée de h centimètres du côté de 

 l'extrémité A, on obtient la nouvelle courbe de T. m. en déplaçant la 

 courbe correspondante à la position médiane, dans sa propre direction, 

 d'une quantité telle que la translation de chaque élément, comptée paral- 

 lèlement au fil, égale A. La règle est la même si la bobine a été déplacée 

 du côté de B. 



M II y aura toujours torsion du côté de A et délorsion du côté de B. Les 

 maxima de torsion et de détorsion seront toujours à une distance constante 

 des bords de la bobine. 



)) La somme algébrique des deux maxima restera la même, quelle que 

 soit la position de la bobine le long du fil, tant que le déplacement h sera 



T 



plus petit que - — a (a dislance d'un maximum au bord voisin). Si 

 li::^:. - — Q, il u'y a j)lus qu'uu maximum égal à la somme des deux aulres 



et la T. m. a le même signe pour tous les points du fil. 



» L'explication la plus simple de ces phénomènes est, je crois, la sui- 

 vante. Par suite de l'aimantation du fil, chacun de ces éléments est soumis, 

 grâce à la variation du champ magnéLis;int le long de Taxe de la bobine, à 

 une dilatation longitudinale dirigée vers le solénoïde et à une contraction 

 transversale. Les deux effets s'ajoutent pour modifier la torsion primitive 

 de l'élément. 



» L'application de la loi de Coulomb conduit facilement à l'expression 

 suivante pour la variation Ae^; de la torsion en un point situé à la distance x 



