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 de l'extrémité fixe A du fil : 



A0.= R(,^-2:.K)-'^,:ti^I,., 



ou 



K = susceptibilité magnétique du fei ; t et E sont les coefficients d'élas- 

 ticité; 

 i — intensité du courant magnétisant; 6^ torsion initiale du fil de lon- 

 gueur L ; 



I = / (F^ — F^) dx, Yjc intensité du champ au point x. 



» Cette formule donne immédiatement les lois T, II, III. 



» L'étude de l'intégrale I donne les résultats IV, V, VI. L'application de 

 la loi de Coulomb ne la donne exacte que pour les faibles torsions ini- 

 tiales ©L. » 



PHYSIQUE. — Réponse à une réclamation de priorité de M. G. Friedel. 

 Note de M. R. Doxgier, présentée par M. Lippmann. 



« Je ne connaissais pas la Note de M. G. Friedel, parue sous la rubrique 

 « Minéralogie » ('). J'aurais volontiers cité son nom. 



» Le principe de la méthode que M. G. Friedel revendique dans la Note 

 du II mai 1896 est implicitement indiqué dans le Mémoire classique de 

 MM. Fizeau et Foucault, publié en i85o (^) et le dispositif que j'ai employé 

 est une application de cette méthode. 



» Je pense que l'intérêt actuel d'une telle application réside surtout 

 dans la précision qu'elle comporte. L'analyseur à pénombre que j'emploie 

 en constitue le perfectionnement. On peut en effet effectuer le réglage des 

 lames cristallines à deux minutes près et déterminer l'azimut de la vibra- 

 tion émergente à :p^ de degré près (^), tandis qu'un simple nicol analvseur 

 permet la détermination de l'azimut de la vibration avec une erreur seu- 

 lement iiioindre que i"' ( '). 



(') G. Friedel, Comptes rendus, t. CXVI, p. 272. 



(-) Ann. de Chim. et de Phys., 3» série, t. XXX, p. i48, i52 et i56. Voir notam- 

 ment la Planche située à la fin du Volume. 

 (') Comptes rendus, t. GXXII, p. 3o6. 

 (*) G. Friedel, Bulletin de la Société de Minéralogie, t. XVI, p. 27 et Si. 



