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(par rapport aux a-, _)', s) de dilatation et de glissement d'une particule à 

 l'époque t, savoir 



d.ii-hii, d.i'-\-i\ f/.n'+H', rf.i' + c, , f/.n' + (v, 



si l'on appelle D.,., D^, D-, G^., G,, G. leurs parties graduellement va- 

 riables 



(2) 



„ du T\ dv y^ dw „ di' dw 



^-=ZÏ' ^y^Tfy' ^'==Tz' ^-^Tz^d^ 



„ dw du „ du dv 



^ dx dz ~ dy dx 



parties beaucoup plus petites que celles d'agitation, mais seules difFérentes 

 de zéro en moyenne. 



)) Or c'est justement de ces vitesses actuelles (i) de dilatation et de 

 glissement, en même temps que de la température et de la densité actuelles 

 T, p de la particule (supposée sans viscosité appréciable), que dépendent 

 les écarts existant entre la contexture interne effective de la particule et sa 

 contexture élastique ou isotrope à la même température et à la même den- 

 sité, écarts en rapport avec la rapidité actuelle des déformations, qui ne laisse 

 pas le temps à la particule de refaire son isotropie sans cesse troublée par 

 la continuation du mouvement relatif de sa matière ( ' ). 



)) IV. Par suite, les six pressions élémentaires (relatives aux axes) N^;, 

 Ny, N;, T^, Tj., Tj exercées à l'intérieur de la particule comprennent, outre 

 leur partie élastique fonction de p, t seulement, égale dans N^;, N,, N. et 

 nulle dans T^, T^, T^, une partie non élastique, dépendant encore de p, t, 

 mais aussi des six variables (i), et s'annulant avec elles. Dans les mouve- 

 ments bien continus, c'est-à-dire sans agitation, et dans ceux à faible agi- 

 tation (écoulement le long des tubes fins, petites oscillations, etc.) où les 



(') Voir, à ce sujet, la fin d'une Note Sur l'explication physique de la fluidité. 

 dans le Compte rendu du ig mai 1891 {Comptes rendus, t. CXII, p. 1099). 



