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souvent ni en plus d'endroits sur ces couches dans certains sens que dans 

 les sens contraires. Autrement dit, les déformations actuelles se feront, en 

 moyenne, symétriquement de part et d'autre de ces couches; et les écarts 

 moléculaires auxquels elles donneront lieu, entre la contexture idéale ou 

 élastique de la particule pour les densité et température p, t et sa con- 

 texture effective, ne pourront qu'être aussi, en moyenne, symétriques par 

 rapport aux mêmes couches, si le fluide est pareillement constitué en tous 

 sens dans l'état élastique. D'où il suit que les pressions moyennes locales, 

 égales et contraires, exercées sur les deux faces d'une couche, ne pourront 

 aussi qu'être symétriques l'une de l'autre et normales à la couche. 



» Mais plaçons-nous dans le cas exceptionnel où il s'agirait d'un fluide 

 doué du pouvoir rotatoire, dont l'état élastique serait seulement isotrope et 

 non symétrique, c'est-à-dire serait pareil relativement à tous les systèmes 

 d'axes des x, y, z qui se déduisent de l'un d'eux par une rotation quel- 

 conque du trièdre des coordonnées positives (sans échange de nom entre 

 deux d'entre elles), ou pareil relativement à toutes les orientations pos- 

 sibles d'un observateur, auquel il offrirait cependant un aspect non 

 symétrique à sa droite et à sa gauche. Alors on peut toujours remarquer 

 que les déformations moyennes locales seront vues se faire de même, sur 

 un côté quelconque d'une couche normale aux x, par deux observateurs 

 ayant les pieds sur cette couche et tournés dos <à dos, c'est-à-dire ayant 

 deux orientations, autour de la normale, différentes de i8o degrés; en 

 sorte que les écarts moléculaires entre l'état élastique et l'état effectif 

 doivent leur paraître aussi moyennement pareils et, par suite, la pression 

 moyenne locale exercée, à leurs pieds, sur l'élément plan normal aux x, 

 pareillement située relativement à eux, c'est-à-dire normale à l'élément. 



» En résumé, que le fluide soit ou non symétrique, comme il est toujours 

 isotrope dans l'état élastique, l'on est conduit à admettre que tout élément 

 plan principal, au point de ime des déformations moyennes locales, est aussi 

 principal au point de vue des pressions moyennes locales, c est-à-dire perpendi- 

 culaire à la pression exercée sur lui. 



» II. Mais revenons à notre élément normal aux x. Nous voyons que 

 les composantes tangentielles T., T^, de sa pression moyenne locale s'an- 

 nulent dès que les vitesses de glissement Gj, G^. s'annulent elles-mêmes. 

 Donc, si l'on considère, par exemple, T_, son développement linéaire 

 suivant les six quantités indépendantes D, G comprend tout au plus les 

 deux termes en G^, G^,. Mais, en considérant également Tj; comme com- 

 posante tangentielle de la pression moyenne locale sur l'élément plan 



