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mation que par un terme proportionnel au trinôme Dj,+ Dj-|-D;, c'est- 

 à-dire à la -vitesse actuelle Di + Da + Dj avec laquelle se dilate, dans le 

 mouvement moyen local, le volume des particules fluides considérées. Et 

 le coefficient de ce terme sera d'ailleurs, tout comme la partie de p indé- 

 pendante du mouvement moyen local, fonction des deux variables p, ■: et 

 du degré d'agitation. 



» Mais, vu l'ordinaire petitesse (du moins dans les fluides sans viscosité 

 appréciable) des parties non élastiques des pressions, comparativement 

 à la pression élastique ou normale de repos, la pression moyenne jd ne dif- 

 férera que peu de la pression élastique pour mêmes densité et température 

 moyennes locales p, t ; et l'on n'aura à peu près jamais besoin de l'en dis- 

 tinguer. 



» VII. Si l'agitation s'affaiblissait au point que les déformations effec- 

 tives ou totales devinssent seulement de l'ordre des D, G, le coefficient t 

 dii frottement intérieur, et celui qui affecte D^-f- D^4- D^ dans/?, ne dé- 

 pendraient plus que de p, t. En effet, nos raisonnements s'appliquent évi- 

 demment à ce cas limite, où V agitation s'élimine, comme nous avons vu, 

 des formules des pressions moyennes locales. Le coefficient s, en particu- 

 lier, se réduirait donc alors à sa valeur déduite des expériences de Poi- 

 seuille sur l'écoulement dans les tubes fins et qui est, pour l'eau à 10° C, 

 £ ^ 0,000000 i336 p^ =; o^'jiSSô , les unités de temps et de longueur 

 étant la seconde et le mètre. 



» VIII. La comparaison des six premiers membres de (i i) au septième t 

 fait connaître les formules définitives de N^,— Nj, N^. — N^;, . . . , T. ; et si 

 l'on observe d'ailleurs que les trois composantes normales de pression N.^., 

 Nj., N; s'expriment immédiatement en fonction linéaire de leur moyenne 

 arithmétique — -p et du tiers de leurs différences respectives N, — -N^, ..., 

 il vient, pour représenter les pressions moyennes locales N, T, au moyen 

 de p, du coefficient t de frottement intérieur et des vitesses moyennes lo- 

 cales D, G de déformation, les triples formules 



^'^^ j (T.,T,,T.)=e(G..,G„G,). 



» Le second terme de N^;, N^, N^, en £(Dj,-t- D^ 4- D-), s'y trouvera évi- 

 demment négligeable, à côté des autres termes en j, dans les mouvements 

 où les changements de forme des particules seront incomparablement plus 

 grands que ceux de leur volume, notamment dans tous les écoulements de 

 liquides, et même dans les écoulements de gaz sous des différences de 

 pression assez petites par rapport à la pression elle-même. 



