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hlemenl indépendante de la connaissance préalable des précisions com- 

 parées des mesures ti et des mesures N,; celles-ci n'interviennent que pour 

 la distribution du résidu entre les deux mesures. 



» V. La remarque précédente peut s'appliquer aux mesures géodé- 

 siques : la variable t est alors la colatitude de l'extrémité variable d'un arc 

 de méridien dont la longueur est représentée par la variable N. " 



ÉLECTRICITÉ. — Sur la résonance multiple des ondulations électriques. 

 Note de M. IVils Strindberg, présentée par M. Poincaré. 



« On sait en quoi consiste le phénomène de la résonance multiple dé- 

 couverte par MM. Sarasin et de la Rive. En explorant avec un résonateur 

 hertzien un système d'ondes électromagnétiques stationnaires, on trouve 

 un internoeud indépendant de la forme et des dimensions de l'excitateur 

 qui a produit les ondes, et dépendant seulement de la forme et des dimen- 

 sions du résonateur à l'aide duquel on les observe. 



» Dans l'interprétation théorique de ce phénomène qu'ont donnée 

 MM. Poincaré et V. Bjerknes, la loi de Sarasin et de la Rive n'est qu'un 

 cas limite se rapportant à une loi plus générale. D'après cette manière de 

 voir, ce qu'on observe est toujours le résultat de la superposition de deux 

 systèmes d'ondes, dont l'un dépend de la période de l'excitateur, l'autre 

 de celle du résonateur ; de ces deux systèmes, le prédominant sera celui 

 qui a le plus petit amortissement. On prévoit donc l'existence de deux 

 cas limites simples et d'un cas intermédiaire plus compliqué : 



i" L'amortissement du résonateur est petit par rapport à celui de l'ex- 

 citateur, on observera un internœud dépendant exclusivement de la pé- 

 riode propre du résonateur : c'est le premier cas limite où est valable 

 la loi de Sarasin et de la Rive. 



» 2'' Les amortissements des deux instruments sont du même ordre de 

 grandeur : on trouvera un internœud moins régulier et dans lequel on 

 constate une dépendance de la forme et des dimensions de l'excitateur, 

 ainsi que du résonateur. 



» 3° L'amortissement de l'excitateur est petit, relativement à celui du 

 résonateur : on observera un inlernœud correspondant à la période propre 

 de l'excitateur. C'est le second cas limite où se manifeste une loi diamé- 

 tralement opposée à la loi de Sarasin et de la Rive. 



» Ces conséquences de la théorie peuvent être soumises à l'épreuve 



