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ÉLECTRICITÉ. — Sur les rayons limites (\ = o). Note de M. C. Maltézos, 



présentée par M. A. Cornu. 



« La forme de l'équation (4) (voir Comptes rendus, p. 1474) m'a suggéré 

 de traiter la même question d'une autre manière. Cette équation, en effet, 

 ressemble à celle de la propagation de la chaleur dans une barre très 

 longue, ou de la propagation de l'électricité dans un fil cylindrique, avec 

 perte latérale. D'autre part, on sait que, dans la théorie électromagné- 

 tique de la lumière, E, dans le cas d'une onde plane, représente ce que 

 Maxwell appelle le potentiel vecteur. 



» Supposons, pour un instant, que, dans le trajet de ces radiations 

 limites, qu'on prendra comme constituant un tube, le potentiel vecteur ne 

 varie qu'avec z. Le flux, qui passe par la section co d'abscisse z, est 



— «(1) -y- } 



az 



k dépendant de la nature du milieu. Le flux, qui traversera ainsi la section 

 voisine z -\- clz, sera 



li co ; • 



dz 

 » Donc le flux total, qui reste dans un volume de longueur dz, est 



K(M -j^^ az, 



qui doit être nul ; on aura donc 



^2=0. d'où ^ = E„ + ai. 



» Or, dans le cas réel, le potentiel vecteur dans le vide (pour >i = o) 

 est constant; on a donc 



a = o. 



» Supposons maintenant que ces perturbations spéciales se propagent 

 dans un milieu absorbant; cette absorption peut être assimilée à une 

 espèce de diffusion; elle est, par conséquent, équivalente à un flux dans le 

 milieu ambiant. Comme le flux total doit être nul, il faut que le gain 



d-'i 

 kw-p^dz soit égal à la perte. Celte perle est proportionnelle ici à ^ et au vo- 



