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liime (.odz, et non pas à la surface latérale (et c'est en cela que consiste la 

 différence avec les autres cas cités, où la perte est latérale); on doit donc 

 avoir 



az- 



w dépendant aussi de la nature du milieu. 



)) Si l'on se rapporte aux problèmes analogues de la propagation de la 

 chaleur ou de l'électricité dans un fil, on voit que le coefficient k est ana- 

 logue au pouvoir conducteur pour la chaleur ou au pouvoir inducteur spéci- 

 fique pour l'électricité, ou enfin à la perméabilité des corps poreux en 

 Hydrodynamique, k est donc ici inversement proportionnel au coefficient 

 d'élasticité spéciale qui naît dans le milieu par cette propagation, qui est 

 égal au rapport P, de la force avec le déplacement qui la produit. On a 

 donc 



» D'autre part, cj doit avoir aussi une signification électrique, être, par 

 exemple, un pouvoir spécifique de diffusion dans le milieu, ou une espèce 

 de conductibilité pour ces radiations. Quoi qu'il eu soit, la solution géné- 

 rale compatible avec les conditions du problème est 



l = l,e-''^^, 



et, en la comparant à la solution (5) de ma Note précédente (p. i475) on 



trouve 



P, H, 



nj = I- 



P, + H, - P,+ Ii 



» On peut donc aussi prendre les radiations limites (1 = o) comme un 

 flux électromagnétique spécial, par analogie, je le répète, avec les cas cités 

 de la propagation de la chaleur ou de l'électricité dans un fil. » 



SPECTROSCOPIE. — Sur le spectre du phosphore dans les sels fondus et dans 

 certains produits métallurgiques. Note de M. A. de Gramo\t, présentée 

 par M. Friedel. 



« Les phosphates fondus, soumis à l'action de l'étincelle condensée 

 suivant le dispositif que j'ai déjà employé pour d'autres sels ('), donnent 



(') Comptes rendus, 8 juillet i8g5 et 8 juin 1896. 



