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près du signe, à l'aller et au retour, puisqu'il dépend- des actions mutuelles 

 des molécules qui seront revenues à la fin aux positions relatives d'où elles 

 étaient parties. La chaleur émise au retour par suite de l'abaissement de 

 température sera aussi égale à celle qui avait, dans la phase précédente, dé- 

 terminé réchauffement. Le travail extérieur seul sera différent au retour et 

 à l'aller, puisque les conditions de volume et de pression correspondante ne 

 se seront pas reproduites. Le résultat final, après le retour du corps à l'état 

 primitif, sera donc d'une part : i° un travail mécanique moteur ou résis- 

 tant, numériquement égal à la différence des quantités de travail mécanique 

 extérieur respectivement développées dans la première et la seconde phase 

 de l'évolution du corps et de même signe que le travail prépondérant; 

 2 une perte ou un gain de chaleur en quantité équivalente au travail méca- 

 nique extérieur respectivement dépensé ou obtenu (exercé par le corps sur 

 le milieu ambiant et les corps adjacents ou par ceux-ci sur le corps). Admet- 

 tant que l'évolution complète du corps a lieu entre les températures diffé- 

 rentes t, et t 2 et que le corps n'a reçu ou émis de la chaleur qu'à ces tempéra- 

 turcs limites, si la quantité de chaleur reçue à la température supérieure t, est 

 désignée par Q et la chaleur émise à la température inférieure t 2 par Q', la 

 différence Q — Q' qui aura disparu, sera proportionnelle au travail moteur 

 exercé par le corps sur le milieu ambiant ou les corps environnants. Si la 

 même évolution complète a lieu, mais en sens inverse, le corps recevant la 

 chaleur Q' à la température inférieure t 2 et émettant la quantité de chaleur 

 plus grande Q à la température supérieure t,, le gain de chaleur Q — Q' sera 

 l'équivalent du travail exercé sur le corps par le milieu ambiant ou les corps 

 environnants. Tel est le premier principe fondamental de la théorie de 

 toutes les machines qui ont pour objet une production de travail ail moyen 

 d'une dépense de chaleur, ou inversement une production de chaleur au 

 moyen d'une dépense de travail ou de force vive. Après l'avoir établi, 

 MM. Clausius et Rankine ont été conduits, chacun de son côté, en i85o, à 

 conclure par des considérations différentes que tous les résultats de l'évo- 

 lution d'un corps dans un cycle fermé et réversible (suivant l'expression 

 de M. Clausius), semblable à celui que nous venons de décrire, entre 

 deux températures fixes /, et t.,, dépendent uniquement de ces tempé- 

 ratures et sont les mêmes, quelle que soit la nature du corps qui reçoit et 



émet alternativement de la chaleur à ces températures. Ainsi le rapport ~ 



des chaleurs reçue el émise aux limites respectives /, et t 2 , et par consé- 

 quent aussi celui de leur différence Q — Q' équivalente au travail obtenu ou 



