( '°74 ) 

 abondant. Comme on ne peut déterminer les forces de réunion qu'en s'ap- 

 puyant sur ce qu'elles égalent les forces de contraction qui dépendent de 

 l'état de la surface, on voit que les observations faites sur une substance 

 même légèrement impure peuvent quelquefois fournir des nombres très- 

 inexacts, et que l'étude des lois des forces de réunion exige de grands soins. 

 » Lorsque l'inégalité (2) est remplacée par l'équation 



(3) 2 F = F + F„ 



il ne reste point de force autre que la différence de densité. 

 » Enfin, si l'on a 



(4) aF'<F+F ( , 



les fluides tendent à se séparer avec élévation de température lorsqu'ils 

 ont été d'avance mélangés par des moyens mécaniques qui, dans ce cas, 

 ont causé un refroidissement, abstraction faite de la chaleur correspondant 

 au travail externe. Ici, F' peut être moindre que F et F, ; mais il peut arriver 

 aussi que F' surpasse F ou F,. Alors, quoique la diffusion soit impossible, 

 l'un des deux fluides peut quelquefois pénétrer dans l'autre avec produc- 

 tion d'un travail positif; en voici un exemple : 



» Supposons deux gouttes de rayons R et R, d'abord séparées, puis 

 pénétrant la seconde dans la première. La surface 4^R 2 de la seconde 

 demeure invariable, et sa réunion avec le liquide de la première donne 

 un travail 87rR 2 F'. La première ne change pas de volume et prend par 



conséquent un rayon y R 3 + R,. Sa surface croît de l^n [(R J-t-R^+R 2 — R 2 J, 

 ce qui occasionne une dépense de travail égale (théorème fondamental) à 

 cet accroissement multiplié par F. Le travail final a donc pour valeur 



(5) 87rR°-F'- 4*f[(RJ ■+■ R 3 )* + R 2 - R 2 ], 

 et il est positif quand a lieu l'inégalité 



(G) aR 2 F'> [(Rî-hR»)»-+-RÎ -R 2 ]f. 



Si R, = R il reste 



(7) *">£• 



v 2 



Cette condition est remplie lorsque F' surpasse F ; toutefois il ne faut pas 

 perdre de vue que le travail total peut être positif sans qu'il en soit ainsi 



