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» 2. Concevons un mur à faces planes parallèles, conslitiié par un 

 milieu II, immergé ilans un milieu I. 



)) Considérons deux éléments actifs A et B, situés, de part et d'autre de 

 ce mur, sur une même perpendiculaire à ses faces. 



» Posons AP = ce, BQ = y, PQ = e. 



» Soient A', et V, les vitesses de transmission dans les milieux I et II 

 d'une certaine action s'exercant entre A et B. 



» Posons ^ = n. 



^ 2 



» L'action étant supposée se transmettre par ondes, s'il s'agit de 

 milieux isotropes, les ondes doivent être des sphères. Les ondes émanées 

 de A donneront lieu dans le milieu II à des ondes réfractées qui pourront 

 être considérées comme se confondant, dans le voisinage de la normale PQ 

 à la surface de séparation, avec des sphères qui auraient pour centre un 

 point A' déterminé par la condition A'P = n AP. 



» Pour atteindre B, ces ondes devront se réfracter à nouveau au 

 passage du milieu II au milieu I, et l'on pourra, dans la portion qui nous 

 occupe, les confondre avec des sphères ayant pour centre un point A" tel 



.„„ A'Q A'P e e 

 que A Q = — ^ = 1- ~ = ce -{ 



» I^'après le principe de Huygens, on peut donc admettre que l'action 

 de A sur B dans le système proposé est la même que celle d'un élément A", 

 situé comme il vient d'être dit, en supposant que le mur n'existe pas, mais 

 en ayant soin de tenir compte des pertes d'énergie subies par les ondes 

 réfractées en raison de réflexions possibles à chacun des deux changements 

 de milieu. 



» Si donc on désigne pary^(/') l'expression de la force qui s'exerce entre 

 deux éléments tels que ceux proposés, quand ils sont placés à la distance r 



