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dans le milieu I, l'action entre les deux éléments A et B dans les circon- 

 stances proposées serait p, ?i./(-P +/ H — j' en appelant p, et p., des 



coefficienls exprimant ratléniiation que subit l'action considérée au pas- 

 sage normal d'un milieu à l'autre suivant le sens de ce passage. 



» Ceci devant être vrai cpiels que soient x et y, supposons ces distances 

 infiniment j)etites; dans ces conditions, l'action de deux éléments situés 

 de part et d'autre du nuu' serait donc, à un infiniment |)etit près, 



(0 - ?.?./■(;;)• 



» Mais, si les distances des deux éléments agissants aux faces du mur 

 sont infiniment petites, la présence du milieu I ne se fera sentir que par 

 les coefficients d'atténuation, |et l'action sera, à un infiniment petit près, 

 celle qui serait réglée par la dislance e qui les sépare dans le milieu II, c'est- 

 à-dire ^(c) multi])liée par le produit des coefficients p, et p^. On aura donc 

 pour autre expression de l'action 



(2) p.?2?(e); 



d'où, en égalant (1) el (2 ), 



M Or e, qui c.st d'ailleurs quelconque, n'est autre chose que la dislance 

 de deux éléments actifs; nous pouvons lui substituer le symbole r habi- 

 tuellement employé et écrire /'(- \ =(^(r'), ou bien remplaçant n par sa 

 valeur 



(3) /r^r) = o(r). 



V, 

 » Si maintenant nous posons r = Y'.r, (3) pourra s'écrire 



d'où, finalement, et en supprimant les accents, 



» 3. Une telle égalité signifie que si l'on imagine les fonctions /"(r) 



