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» On avait ainsi : 



Premier syslème. Deuxième syslémc. 



cm cm 



a, =o,oo5463 / a, :=o,oo5463 



/i = 3 I rt =1 6 



R = o,5o 1 R =: o,5o 



a =0,1600 \ a =: 0,3175 

 L, = 4656 Li= l\\Zi 



» La différence entre les résultats du calcul et de l'observation est com- 

 prise entre -^ et^; l'expérience confirme donc, comme on pouvait s'y 

 attendre, les précisions de la théorie (' ) ». 



ÉLECTRICITÉ.— Sur l' équation des décharges. Note de M. R. Swyngedauw, 



présentée par M. Ijippmann. 



« Considérons un condensateur dont les armatures sont réunies par un 

 fd conducteur homogène présentant une interruption. Si l'on charge ce 

 condensateur très lentement jusqu'à ce qu'une étincelle éclate à l'inter- 

 ruption, il se produit une décharge satisfaisant à trois conditions, à l'in- 

 stant où la décharge commence : 1° l'intensité du courant est nulle; 

 2° entre deux sections du fil séparées par l'interruption ou, ce qui revient 

 au même, entre les deux armatures du condensateur, la différence de po- 

 tentiel a une valeur déterminée V„ ; 3° entre deux sections du fil séparées 

 par un segment conducteur continu, la différence de potentiel est nulle. 



» En supposant le courant uniforme, W. Thomson a donné une théorie 

 de la décharge résumée dans la formule suivante, exprimée en notations 

 connues. 



t 

 L^ ■ LC' 



M Cette équation ne satisfait pas à toutes les conditions initiales; elle 

 contredit la troisième. En effet, entre deux sections du fil a et b, la diffé- 

 rence de potentiel v est donnée par la relation 



(2) ç, = „ + /^, 



(') Zurich, laboratoire d'Éleclricilé de l'École Polytechnique. 



