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X, y, z cosinus directeurs du rayon de contact de m, v composante de la 

 vitesse dew suivant ce rayon. La formule (i) se rapporte à un mouvement 

 de translation, car le mouvement de rotation est négligeable si H m est petit 

 à côté de M. Appliquée à un mouvement rectiligne del'éther, en supposant 

 le rayon de M très petit vis-à-vis d'une longueur d'onde, elle devient 



(2) M(U;--U,) = co,(V,-U,) ou co.^jj^^, 



V^, Vu, V( vitesse de l'éther. 



» Par rapport à un système d'axes fixes Ox, y, z, la formule sera, sui- 

 vant Ox, 



(3) M(U' - U) = P(» - U) + I((^ — V) + y(co - W). 



» Suivant Oy et O:;, on aura deux composantes dont les coefficients 

 forment avec les premiers un déterminant symétrique, 



Q, R, /■ et q s'obtiendront par permutation de a, p, y, ... cosinus directeurs 

 des axes d'inertie. 



» Les composantes de la force accélératrice, qui, agissant sur M, pro- 

 duira l'augmentation de quantité de mouvement M(U'— U) seront 



X, Y, Z ou X = NM(U'-U). 

 M Pour l'éther 



XY'Z' ou X'=-X 



)) Le calcul des composantes X exige le calcul des sommes ^^ mx". Ce 



calcul nécessite la connaissance de la distribution de l'éther autour du 

 centre de M. On décrit, pour cela, une sphère de rayon i autour de ce 

 centre. On considère un élément de surface ck> de centre x, y, z. Le 

 nombre n d'atomes de cet élément sera tel que 



(n X m) (ho = (A.X-'- H- By^ + C^- + 2.Dxy + 2.Eyz -+- 2.Vzx) d<i> = ^ d(.o. 



L'équation <I> = i caractérise un ellipsoïde de distribution tel que, si OP 

 est le rayon vecteur passant par x, y, z, on a 



» La forme de cet ellipsoïde sera donnée par les conditions de symétrie 

 du milieu absorbant. 



