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force accélératrice, et pour l'éthcr une force résistante rapportée à l'unité 

 de volume. Le calcul des composantes de cette action est lié à l'équation 

 d'un ellipsoïde de distribution de l'éther que j'ai défini. Je me propose 

 d'appliquer les résultats obtenus à l'explication des raies d'absorption d'un 

 corps isotrope. 



» Dans ce cas, l'ellipsoïde de distribution est une sphère. On a alors 



A,=B,=C,, P = Q = R = SçpA,, p=iq=zr=o. 



» La composante parallèle à O.r de la force accélératrice est 



$ et U élongations de l'éther et de la matière. 

 » Les équations du mouvement sont : 



■! = NP. 

 Matière... M ^ = aU + ? (^ - U) -+- y ^^^^^^ 



P(U — ç), OÙ p est positif, caractérise l'attraction entre la matière et 

 l'éther; aU, où a est négatif, les actions matérielles moléculaires. 



)) Le mouvement représenté par les équations précédentes sera trans- 

 versal si l'on pose 



(0 





A et B sont indépendants de / et de z, n est le nombre de vibrations du 

 mouvement en l'unité de temps. 

 » Le système (i) donne 



K _ J^ (AI/j2-t-«)2 



,2 



C 20.' p- -^- n'^i 



i^_K3_p Mn^-+a-p?-^n^;^ ^ = M«=+«-?. 



C^ n^ «2 "^ «2^2 fj'^ -t- n^f 



» Ces formules, semblables à celles d'Helmholtz, se discutent de la 



