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même façon. Cependant y, qui est proportionnel à N, doit varier avec la 

 densité du corps absorbant, avec la vitesse C et avec n. De ces deux der- 

 nières influences, il résulte que y croîtra très légèrement avec n. On obtient 

 une bande ou un nombre très limité A& bandes d'absorption, accompagnées 

 chacune d'une dispersion anomale. 



» Le système (2) correspond à une valeur réelle de 'X, donnée par une 

 équation du troisième degré, qui n'admet qu'une seule racine réelle et 

 négative. Cette racine, changée de signe, est toujours comprise entre X^ 



et :>.: 



n 



_ (M/i^4-p)(3 + M) ,^ t(/> + P)^ 



qui varient lentement avec n. On a donc une onde qui s' amortit lentement si 

 y est petit, c'est-à-dire si le corps est peu absorbant. L'indice de réfraction 

 correspondant est 



N' _ p p(2pX,-Y)-p(2MX,H--,-) 

 \^) yi a^ (2MX, — Y)«^a' ' 



où X, est la valeur moyenne de — )l dans une certaine région du spectre, 

 celle du spectre visible par exemple, V^ est la vitesse de la lumière dans le 

 vide. 



)) L'équation (3) montre que l'onde amortie ne sera réelle que pour 

 des valeurs de n assez grandes pour que p soit sûrement positif. Dans la 

 région du spectre ainsi définie, la dispersion sera régulière, jusqu'à un 

 maximum de l'indice très éloigné de/? ^ o. Or p = o correspond, si y est 

 petit, à une bande à dispersion anomale définie par le système (i) : donc, 

 si le corps présente cette bande dans l'infra-rouge, Vonde amortie sera 

 dispersée régulièrement dans le spectre visible. 



» L'intensité sera donnée par l'expression 



ou 



„ X? + «- . J . z 



X = ^-T — /i sm 2 « ;^ -4- X , cos 2 n 7^ ■ 



A, t.- C 



I sera proportionnel à X,, c'est-à-dire à y, et sera, en général, petit. 

 » L'étude des a ariations de X avec n montre : 

 « L Que ses maxima sont donnés par l'équation 



y., -h arc tang -5 — arc sm , = 2K77. 



