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Ions que tous les phénomènes desnrfusion soient écartés, et que I;i paroi de 

 l'éprouvette soit déjà recouverte d'une couche de cristaux : assistons au 

 dépôt d'un cristal élémentaire, au moment de sa formation. 



>i Doux ou plusieurs molécules liquides chutent les unes sur les autres 

 en perdant de la force vive pendant cette chute, comme le feraient des 

 balles élastiques tombant d'une certaine hauteur sur un sol de marbre ou 

 d'ivoire. Ces balles rebondissent d'abord à des hauteurs voisines de leur 

 point de départ pour perdre l'amplitude de relévation au prorata de la 

 perte de l'énergie actuelle. 



» Or la perte de force vive des molécules liquides est composée de deux 

 facteurs : i" la perte par condiictihilité ; i° la perle par rayonnement. 



» En effet, au moment du contact de deux molécules hquides qui cristal- 

 lisent, les molécules solides d'attaché du cristal en formation reçoivent un 

 choc, dont elles absorbent par contact une partie de l'énergie pour la j)ro- 

 pager à l'intérieur des autres particules solides avec lesquelles elles sont 

 intimement liées : c'est la chaleur emportée par voie de conductibilité. 



» De plus, au moment de cette chute moléculaire, pendant le passage de 

 l'état liquide à l'état solide, une onde calorifique se forme dans l'éther en- 

 tourant les molécules, et porte dans les milieux voisins une autre quantité 

 d'énergie avec une vitesse de 3ooooo''™ par seconde, vitesse de la lumière 

 et de la propagation de la chaleur par rayonnement. 



« Ces quantités de chaleur, intégrées entre le moment oii le phénomène 

 de chute commence et celui oii le cristal est formé, donnent la chaleur 

 latente de cristallisation, si on l'intègre par rapport à l'unité de poids, 



» Examinons maintenant les deux cas suivants : 



)) i" JjC liquide et son cristal sont adiathermancs pour la chaleur oh. 

 scurc; ■2" ils sont au contraire diathcrmanes pour la chaleur obscure. 



» Prenons d'abord l'eau, correspondant parfaitement au premier ^as. 

 Nousmettons une éprouvelte pleine d'eau dans une enceinte à —5°, —10° ou 

 — 100"; nous voyons apparaître un cristal à l'intérieur de l'éprouvette. En 

 menant un plan tangent à l'éprouvette par le point de cristallisation, nous 

 partageons la chaleur dégagée en deux demi-sphères; l'une pénètre dans 

 le cristal déjà formé, l'autre dans le liquide restant. Le cristal absorbe 

 d'abord la chaleur par conductibilité, pour la porter dans l'enceinte froide 

 avec une vitesse proportionnelle à l'écart de température ; quant à la demi- 

 sphère de l'onde calorifique rayonnante, le cristal la transforme immédia- 

 tement en chaleur actuelle, et l'enlève aussi par conductibilité. Pour la 

 chaleur qui entre dans le liquide, soit par conductibilité, soit par rayonne- 



