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ment, elle tendrait à élever la température du liquide et à paralyser la 

 cristallisation, en portant la température au-dessus du point de cristallisa- 

 tion. La chaleur rayonnante étant, dans le liquide, transformée en chaleur 

 actuelle, le liquide se tiendra forcément et constamment au point le plus 

 e'/et'e compatible avec la cristallisation, de telle sorte que toute la chaleur 

 fournie à chaque instant au liquide soit enlevée pa?- conductibilité par les 

 parois. De là, la parfaite fixité du zéro. 



» Si nous passons maintenant au second cas, nous verrons que les 

 phénomènes sont tout autres. Eu effet, si les parois enlèvent, comme pré- 

 cédemment, une partie de la chaleur par conductibilité, l'onde calorifique 

 rayonnante passe instantanément au travers des cristaux formés, pour aller 

 dans l'enceinte froide; l'écart de température entre cette enceinte et le point 

 de cristallisation du liquide va jouer, dans ce cas, un rôle très important, 

 carl'enlèvement de la chaleur due au rayonnement se fera directement, sans 

 transformation en chaleur actuelle dans les cristaux dialherraanes. De 

 même pour la chaleur envoyée au liquide; elle traversera ce liquide et se 

 propagera jusqu'au centre, chauffant ce liquide dans toute sa masse et non 

 plus seulement au contact avec les cristaux. Cette situation nouvelle, créée 

 par la diathermanéité des cristaux et du liquide, rompt l'équilibre néces- 

 saire dans le premier cas. Voici comment se passent alors les phénomènes 

 de cristallisation. La surface de contact entre le liquide et le cristal est seule 

 à la température vraie de cristallisation ; mais, à partir de ce plan de sépara- 

 tion, la température baisse rapidement dans l'intérieur de la couche des 

 cristaux déjà formés et mo«/e à l'intérieur du liquide, au prorata de l'inten- 

 sité des ondes calorifiques qui se transforment partiellement en chaleur 

 iactuelle, la diathermanéité du liquide n'étant pas parfaite. 



» Plus l'écart de température entre l'enceinte froide et le point de cris- 

 tallisation du liquide est grand, plus la perte de chaleur que subit le cristal 

 en formation est considérable, et plus grand aussi est l'écart entre la tem- 

 pérature du liquide au centre de l'éprouvette et le point de congélation : 

 le liquide indique une température sensiblement plus élevée. Cette éléva- 

 tion de température se limite aussi d'elle-même, car le rayonnement du 

 liquide aa travers du cristal lui fait perdre de l'énergie, et compense l'af- 

 flux de chaleur rayonnante due à la cristallisation. 



» Or, nous savons maintenant que tous les corps refroidis au-dessous 

 de 70" deviennent diathermanes, et d'autant plus diathermanes qu'ils sont 

 plus refroidis; il n'est donc pas étonnant que l'on tiouve une température 

 de — 68", 5 dans du chloroforme liquide, qui cristallise à — 83" sur les 



