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électrique est égale au travail des forces extérieures équilibrant les forces 

 électriques ; le travail dJ des forces électriques est donc donné par 



(0 



rfT = -f/W= -Y' de. 



» Supposons, en particulier, que la déformation consiste uniquement 

 dans le déplacement linéaire da d'une portion A du condensateur; en dé- 

 signant par F la projection sur la direction du déplacement des forces 

 électriques agissant sur A, on a dJ = F da; d'où, d'après (i). 



Tie. 1. 



% 



M 





Q 





^ 



■ 

 a' 



PP' et QQ' armatures rectangulaires planes et parallèles à une distance e ; les côtés PP' et QQ' étant 

 verticaux de longueur b' et les côtés horizontaux ayant une longueur b, b et b' étant infiniment 

 grands vis-à-vis de e; LL' lame diélectrique à faces planes et parallèles aux armatures, d'épais- 

 seur c, débordant assez les armatures pour que ses bords soient en dehors du champ; elle est 

 constituée par deux diélectriques de pouvoirs inducteurs spécifiques K, et K. séparés par une 

 section droite horizontale S, les armatures et la lame sont baignées par un diélectrique de pou- 

 voir inducteur spécifique K'. 



» x\ppliquons cette relation au condensateur représenté par la figure, 

 décrit dans la légende et dont les diélectriques seront supposés non élec- 

 trisés. Soulevons de da la lame LL', et calculons dC Remarquons, pour 

 cela, iprenlre les armatures loin de S les lignes de forces sont des droites 

 normales aux armatures et qu'en suivant l'une d'elles, on a 



(3) ?'K'=(pK, (p'(f _c) + cpc = V, 



4itfji.' _ ,_ KV 



