fournissent, au moyen des F3 anallaginntiques, des transjornialhn'i univoques des 

 indices 2, 3, 6, 6, 6, 8,9, 12 el respeclivement des degrés i, !\, 1, 2, 3, 2, 2, 2, 

 qui peuvent servir de types. 



» Mais il y a plus, la méthode donnée par M. Jordan pour établir 

 les groupes finis d'iiomographies dans les espaces à un nombre arbitraire 

 de dimensions pourra également conduire à de p;u"eils groupes, qui repro- 

 duisent une certaine surface représentable univoqnement et ensuite à des 

 groupes finis de transformations univoques (crémoniennes) dans le plan 

 ou dans l'espace. Par d'autres raisonnements je puis au moins ébaucher 

 déjà toute leur théorie. » 



PHYSIQUE. — Sur la théorie de l'induction élecliodynamique. Noie 

 de M. P. DuHbM, présentée par M. Hermiie. 



« 1. La loi intégrale de l'induction électrodjnamique est donnée par le 

 théorème de Neumann. Soit P le potentiel éleclrodynamique de l'inducteur 

 sur l'induit, ce dernier étant traversé par un courant d'uitensité égale à i. 

 La force électromotrice d'induction est donnée par la formule 



E = -^. 



dt 



» Cette proposition a été rattachée par Helmhoitz et par Thomson à la 

 loi de Joule, mais leurs démonstrations laissent à désirer au point de vue 

 delà rigueur. La théorie du potentiel thermodynamique (^) en ilonne une 

 démonstration rigoureuse, en montrant que le travad non compensé, qui 

 est égal à la variation changée de signe du potentiel thermodynamique, 



e::=COS— 5 h t'sin „ ■ («: 



et 



Comptes rendus, séance du 22 décembre 1884. 



