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 soumise à une pression normale invariable ( — R — -vdin . Or la masse to- 

 tale du fluide contenu dans ce volume se déplaçant avec une vitesse con- 

 stante f commune à toutes ses molécules, elle se transporte, en réalité, dans 

 l'intervalle dt, eu état d'équilibre statique, et, par suite, elle supporte, en 

 toutes directions, la même pression statique spécifique qui, dans ces con- 

 ditions, a donc précisément pour valeur celle ( — R — -vdiA qui s'exerce 



normalement sur sa section antérieure. En d'autres termes, l'accroisse- 

 ment d'y? de la pression statique, dans l'intervalle dt, sur la trajectoire des 

 filets du fluide, a pour expression générale 



(3) 1^- R - i../.j _ (_ R) = _ U'd^ =. dp; 



mais, si les causes qui entretiennent le régime dynamique établi dans le 

 fluide venaient à cesser d'agir, le fluide abandonné à lui-même reprendrait 

 graduellement son état naturel d'équilibre statique sous la pression spéci- 

 fique unilorme 37, dans le niveau horizontal considéré. En appliquant 

 l'équation (3) à ce régime transitoire d'amortissement, on a alors 





intégration conduisant aux formules (i) et (2) qu'il s'agissait d'établir. 



» Àpplicalion, — En transportant l'expression (i) dans l'équation expri- 

 mant l'équilibre entre les forces normales à la trajectoire du fluide, au 

 point où son rayon de courbure est p, on trouve l'équation 



ds représentant la différentielle de l'arc de la trajectoire : l'angle de 

 contingence dt = — ; donc on aura, en intégrant cette équation depuis l'ori- 

 gine des filets du fluide, 



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(4) =« . 



£ — £„ étant exprimé en degrés. 



)i Mais, si l'on suppose que, dans la circulation établie, celle d'un mou- 

 vemenl tourbiiionnaire, par exemple, autour d'un axe central vertical, les 



