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 ou, d'après la valeur de la durée T de l'oscillation complète, 



» On voit par là que Vinfluence de l'oscidnlion cycloïdale sut la quantilé 

 reçue est la même que si la plaque restait constamment immobile sous l'incli- 

 naison qui a pour sinus - et pour valeur 39°24'47". 



» 4. Pour un pendule circulaire et une très petite amplitude 0, on aura 



h — h =zl — /cos5 = 2/sin- -? - =20 sin - 1/-- 



Comme la formule (2) s'applique encore approximativement pour de très 

 faibles oscillations, il vient 



9 = 4QTsin|. 



» L'inclinaison permaneule qui serait équivalente à cet état d'oscillation 



a donc pour valeur 



.4.0 

 sina = - sin -? 



ÎT 2 



a = -9=o,63GrM...0, 



en confondant l'arc avec son sinus. 



» 5. Substituons maintenant à la considération de la pesanteur celle 

 d'un centre d'action. Désignons pary(r) l'attraction qu'il exerce à la dis- 

 tance r, et par Q = ç3(r) la loi de l'intensité du fluide qu'il émet, et qui se 

 dissémine d'après la distance. Nous concevons d'ailleurs ces fonctions 

 d'une manière abstraite et générale, indépendante des lois expérimentales 

 de la gravitation et de la chaleur rayonnante. 



» L'équation des forces vives donne alors 



