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 L'équation (i) donnera donc 



cfq = Qf/«sina = ^(r) —^==J=== ~, 



v/-^r 



f[r)dr 



■// 



[r\dr 



m 





^ ' "' Ir/r 



» On voit par là que la qiianlité reçue par fa plaque est indépendante de la 

 coinbe à laquelle elle doit i ester noimale, et ue dépend que des dislances du 

 centre d'action aux extrémités de l'arc parcouru sur cette courbe par le centre de 

 gravité. 



» 6. Considérons, par exemple, la loi de la raison inverse du carré de 

 la distance, qui régit à la fois l'intensité de la chaleur et celle de la gravi- 

 tation. Nous poserons pour cela 



ç(r) = - et a>-) = ~.> 



en désignant par et F les intensités respectives à l'unité de distance. Si 

 l'on supprime la vitesse initiale, ce qui ne restreint pas la généralité des 

 résultats, puisqu'il suffit pour cela de faire un choix convenable de la 

 sphère de rayon /„, il viendra 



/■?. m 



» La quantité reçue varie donc en j'aison inverse de la racine carrée de la 

 qualrième proportionnelle aux distances initiale et finale du centre de gravité au 

 centre d'action et à leur rapprochement mutuel. 



» 7. Supposons actuellement lui nombre quelconque de centres, atti- 

 rant chacun suivant une loi quelconquey^(r/f), mais avec cette hypothèse 

 que leurs intensités émissives ça(^a) seront, pour chacun d'eux, propor- 

 tionnelles à leurs énergies dynamiques et égales à nfh[r,^). On aura ainsi (i) 



Or une telle somme forme toujours une expression intégrable en ar, /, z. 



