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 mercure à o", à l'aide du pont de Wheatstone et d'un galvanomètre à 

 réflexion très sensible. Voici les résultats que nous avons obtenus : 



» 1° Mercure. — La formule empirique donnée par MM. Mascart, de 

 Nervi Ile et Benoît, pour la résistance apparente du mercure dans le verre, 

 au-dessus de o°, est applicable jusqu'à la température décongélation. En 

 se solidifiant, le mercure devient subitement plus conducteur dans un 

 rapport qui, à — 4o°, se trouve égal à 4»o8. La résistance du mercure 

 solide décroît ensuite régulièrement à mesure que la température s'abaisse : 

 elle est fidèlement représentée entre — 40° et — 92°, 1 3 par la formule 



I -I- 7. t 



rt = r_,,o 7—) 



dans laquelle f représente la température centigrade, avec 



a = 0,00407. 



» Ce coefficient de variation a, prés de cinq fois plus fort que celui qui 

 convient au mercure liquide, se rapproche beaucoup de celui des autres 

 métaux purs considérés à l'état solide. 



» 2° Argent, aluminium, magnésium, étain. ~ Pour ces divers métaux, la 

 résistance est représentée par la formule 



rc— r„ (i + a-t) 



et les valeurs de a, déduites de nombreuses expériences opérées à diverses 

 températures, sont les suivantes : 



Limites de température 



o o 



Argent (') o,oo385 +29,97 à — 101,75 



Atuminium o,oo388 +27 , 7 à — 90,57 



Magnésium o,oo3go o à — 88, 3 1 



Étain 0,004^4 o à — 85, 08 



» Ces valeurs de a, très voisines de celles qui conviennent aux mêmes 

 corps au voisinage de 0°, d'après les expériences de M. Matthiessen, sont 

 presque identiques pour les trois premiers métaux ; la valeur de a corres- 

 pondant au mercure solide se place entre la valeur commune au magné- 

 sium, à l'aluminium et à l'argent, et celle qui convient à l'étain. 



» 3° Cuivre. — Les expériences les plus complètes sont celles que nous 



[') Métal pur obligeamment prêté par M. Debray. 



