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 plus épaisses. On comprend que les dittérences entre la théorie et l'expé- 

 rience se manifestent et s'aggravent, à mesure que l'épaisseur en diminuant 

 tend vers un ordre de grandeur de plus en plus comparable aux dimen- 

 sions des groupes de molécules qui diffèrent au point de vue chimique et 

 physique, et produisent la dissyraétrie par rapport au centre. 



.1 Cette explication me semble confirmée par ce fait remarquable que, 

 dans un corps élastique où la symétrie moléculaire n'est nécessaire que 

 dans une ou deux directions, comme une lame rectangulaire allongée, la 

 discordance signalée plus haut n'existe plus que dans des limites comparables 

 aux erreurs d'expérience. J'ai vérifié en effet : d'abord, que la formule 



e 



5 



(I) n=.Y.-^, 



où e représente l'épaisseur, /la longueur, n le nombre de périodes, K un 

 coefficient égal à 53 20 1 34, qui résume les lois des vibrations des plaques 

 rectangulaires en fer et en acier {Comptes rendus, t. XCVIII, p. 911), 

 s'applique, avec les écarts ordinaires de i à 2 pour 100 au plus, à des 

 lames rectangulaires en acier dont l'épaisseur peut diminuer jusqu'à o'"", 5 

 inclusivement. 



» En second lieu, j'ai fait découper dans les lames circulaires 1, 2, 3 et 4 

 ci-dessus quatre plaques rectangulaires 1', 2', 3' et 4' de i4o"'" de longueur 

 sur 3o'"'" de largeur; j'ai déterminé leur nombre de vibrations et je l'ai 

 calculé d'après la formule ( i ) , pour montrer en même temps le degré d'exac- 

 titude de cette formule dans ce cas. On trouve ainsi : 



l ,024 



» 11 suffit de comparer les nombres renfermés dans les dernières colonnes 

 des Tableaux ci-dessus pour juger du degré de probabilité de l'expli- 

 cation à laquelle je me suis arrêté. 



» En résumé, dans tout ceci, la théorie mathématique des lames circu- 

 laires n'est pas ébranlée, puisque les divergences manifestées entre ses 



