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l'angle a avec la section principale de l'analyseur, la différence des intensités dans les 

 deux spectres est la fraction jcos2a de l'intensité i avant l'incidence. 



» Dans la dérivée -=r- ^ — 2sin2a — > le coefficient sinaa prend la plus grande va- 



leur absolue égale à l'unité pour les valeurs a = rr -t- (n — ' qui correspondent à 



l'égalité d'intensité dans les deux spectres. La mesure de/, avec une précision égale 



à A/, permet d'obtenir la mesure de X avec une approximation d'autant plus grande 



dy 

 que AX est plus faible, c'est-à-dire que -~ est plus grand. 



1) 2" La valeur du pouvoir rotatoire étant donnée, l'erreur expérimentale porte seu- 

 lement sur la mesure de la longueur d'onde. Dans les méthodes antérieures, sauf celle 

 de M. Hupe, les causes d'erreur portent à la fois sur la mesure du pouvoir rotatoire 

 et sur la mesure de la longueur d'onde. 



» 3° Par un réglage convenable des appareils, on obtient le parallélisme des sections 

 principales du polariseur et de l'analyseur; on n'utilise dans une même série d'expé- 

 riences que les mêmes portions des surfaces du système optique; on évite ainsi les 

 différences d'absorption introduites par les différentes régions de ces surfaces, ainsi 

 que l'influence de leurs imperfections optiques. 



» Résultats. — J'ai expérimenté avec deux quartz droits, très purs, extraits d'un 

 même échantillon et taillés par M. Jobin. Les épaisseurs, mesurées au Bureau inter- 

 national des Poids et Mesures, sont égales à 60'"™, 755 et à 27™™,o59. L'emploi d'un 

 analyseur en spath pour les longueurs d'onde inférieures à 2!^ et d'un analyseur en 

 quartz jusqu'à 21^,7, m'a permis d'éviter les perturbations qui seraient dues au 

 dichroïsme (' ). J'ai caractérisé les radiations par leurs indices dans le spath ; la préci- 

 sion de la mesure des indices est de 5 unités de la cinquième décimale dans le spectre 

 ordinaire et de i unité de la quatrième décimale dans le spectre extraordinaire. J'ai 

 obtenu les longueurs d'onde correspondantes en utilisant les formules de dispersion 

 de M. Carvallo(2). 



» Aucune formule de la dispersion rotatoire du quartz, déduite, jusqu'à 

 ce jour, de considérations théoriques, ne convient à la fois pour le spectre 

 visible (résidtats de MM. Soret et Sarasin) et pour mes résultats de l'infra- 

 rouge. J'ai modifié la formule de M. Carvallo, p = — — — ^-^ '- — -> où n 



est l'indice ordinaire du quartz, en ajoutant au second membre le terme 

 . ' o — TT' qui est important dans l'infra-rouge et a peu d'influence dans 



( A ■ 0,2)" 



les faibles longueurs d'onde. 



» La formule ainsi modifiée convient poin- toute l'étendue du spectre 



(') E. Mkrritt, Physical Beview. vol. II, p. 424; 1895. 



(^) C.iRVALLO, Annales de l'Ecole Normale {Supplément; 1892). 



