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une extrême lenteur. Ce mouvement très lent du cycle fermé est dû à 

 l'existence de la variation séculaire de a: : il faut, d'ailleurs, un très grand 

 nombre d'oscillations pour mettre en évidence ce déplacement du cycle. 

 Le point figuratif de l'état du thermomètre se trouve alors constamment 

 dans la région des variations séculaires de la dureté : c'est alors que nous 

 disons que le thermomètre est très recuit. 



» Les propriétés des thermomètres très recuits seront très sensiblement 

 celles d'un système ne dépendant que de la variable élastique; mais, dans 

 le résultat final, il faudra tenir compte de l'existence de la variation sécu- 

 laire dont nous venons de parler. 



)) Enonçons ces propriétés des thermomètres très recuits; l'expérience 

 nous a permis de les étudier : 



» 1° Prenons un lliermomètre qui oscille entre deux températures T^ et Tj, T„ < Tj ; 

 au bout d'un nombre suffisamment grand d'oscillations, le point figuratif de l'état du 

 système décrit un cycle ferme S„Si. A ce moment, on fait osciller le thermomètre 

 entre les températures T„ et Tj, T2>Ti; le point figuratif décrit un cycle fermé SjS, 

 plus élevé que le cycle SoS^. Revenons enfin à faire des oscillations entre To et T, : 

 théoriquement, nous devons retrouver le cycle S„SÛ; pratiquement, nous retrouvons 

 ce cycle légèrement abaissé par recuit séculaire. 



« 2° Un thermomètre qui a oscillé un certain temps entre T^ et T, est tel que le point 

 figuratif décrive le cycle fermé SoSJ,. On porte cet instrument à une température T3 

 assez peu élevée au-dessus de T, pour que le point figuratif de la variable x ne sorte 

 pas de la région des variations séculaires de la dureté. Enfin, on ramène le thermo- 

 mètre à osciller de nouveau entre T» et T,. On retrouve le cycle SoS^, légèrement 

 déplacé par variation séculaire. 



» 3» Un thermomètre a fait un grand nombre d'oscillations entre To et T, ; le point 

 figuratif décrit dans le planTOc le cycle fermé SoS^. On produit un refroidissement 

 lent de Ti à T„; le système suit sensiblement la ligne des états naturels ; il y a ascen- 

 sion du zéro. Si l'on revient à osciller entre To et T,, le zéro descend et revient sensi- 

 blement occuper la position qu'il avait avant cette série d'opérations. 



» Les cas que nous venons d'examiner sont les plus simples; il reste 

 maintenant à étudier ce qui se passe lorsque, dans le plan TO^r, le point 

 figuratif sort de la région des variations séculaires de la dureté. Ce sera, si 

 l'Académie veut bien nous le permettre, l'objet d'une prochaine Note ( ' ). » 



(') Laboratoire de Physique théorique de la 1^'aculté des Sciences de l'Université de 

 Bordeaux. 



